( '5o ) 

 soil prirjllt'le a cclui de I'autrc, ces deux faisccaux lumineux presenleront 

 dans loiis Ics sens esactcmenl les nieines propriclcs; ils se rt'llcchiront ct 

 So ri'riv.ctcroiit de la meuie inaiiierc sous los iiuMnes incidences. II I'aut 

 done admcttrc que si I'uu n'a ])as do niouvomoiits vibratoires suivant 

 la direction dcs rayous, I'autrc n'en a pas noii plus. Or u et a' sonl les 

 corfliciciits conslants dcs vilesses absoiucs |)aralleles aiix ravons, dans ces 

 deux systt;nies d'ondes; et puisquc a« ' =z:o, ce qui exigc qu'on ait au 

 nioit:s a=zo, ou a' = o, on doit en coiiclure que a el a' sont tousles 

 deux eijaux a zero. II ne peul done y avoir dans la luniicre polarisee que 

 des niouvcments vibratoires perpendiculaires a la direction des rayons. 



Consideronsmaiiitenantlesdeuxautresdquations^'^ ^oetw^'i^o.quicon- 

 tiennent les coeflicienis constants desvitcsses perpendiculaires aux rayons: 

 h est, pour le prcniier faisceau lumineux, la composanle parallcio a son 

 plan de jiolarisation , et c, cclle qui lui est perpendiculaire ; tandis quo 

 pour 1^ second, i' etaut parallelc a 6, est perpendiculaire au plan de 

 [jolarisation, et c' lui est parallcle; ainsi b' ot c' sont respectivement 

 P'.iur le second faisceau ce que c et ^ sonf pour le premier. Par conse- 

 quent, d'apres la remarque que nous venous de faire sur la similitude 

 parlaite entre les proprietes dcs deux faisceaux interferents, si dans le 

 premier h=zo, dans le second c' sera nul, ou si c'est la coniposantc c 

 qui est nulla dans le premier, b' dans le second sera egnl a z^ro. Ainsi, 

 Ion doit conclure des deux equations ci-dessus, 



<> = oetc=:o, ou, c = o et <»' = o; 



c'cst-a-dire, qu'il n'y a dans chacun des deux faisceaux que des vibrations 

 parallclcs ou perpendiculaires a son plan de polarisation. 



Les considerations theoriqucs qui m'ont fait decouvrir I'explication et 

 res lois generales de la double refraction, montrent que les vibrations d'un 

 faisceau polarise doivent etre perpendiculaires a ce qu'on appelle S07i plan, 

 de polarisation. C'est une consequence dc la vitesse constaute du rayon 

 ordinaire dans les cristaux aun axe, comme je I'ai fiiit voir dans une note 

 siy^ la nature des vibrations lumineuses, Annates de chiinie et de p/n/- 

 ?i(fuc, torn. XVII, pag. 186. Je ne presenterai pas dc nouveaux develop- 

 perueus a ce sujet ; il importail seulement de demoiitrer ici que les vibra- 

 tions d'un faisceau de lumiere polarisee s'exerccnt uniquenient suivant 

 une direction perpeniiiculai're ou parallelc au plan dc polarisation : I'ex- 

 plication que je nic propose de donner des lois de I'interference dcs rayons 

 polarises est independante du choix qu'on pent faire entre ces deux di- 

 rections; cc choix n'cst determine que lorsqu'on vieut a considerer les 

 phenomenes de la double refraction ou de la reflexion de la lumiere po- 

 larisee a la surface dcs corps transparents. 



Nous admcttrons done que les vibrations d'un rayon polarise s'cxecu- 

 tcnt perpendiculaircmenl a sou plan de polarisation, plut6t pour fixer 



