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Ics kl(5cs que pour t'lablir iin theoreme dont nous nyons besoiii, puisque ' (-24. 



font ce que nous allons dire scrait eguleincnt viai quand les vibrations 

 lumiijc'uscs s'cxecutcraicnt parallMonienl au plan du polarisalion. 



Ayant denionlre que dans la Imiiierc [)olarisee les nioleciiics lilherees 

 ne peuvent avoir aucun inouvement vibratoire suivant la direclion des 

 rayons, nous dcvons supposer que ce mode do vibration n'cxisle pas 

 davanUige daus la kimiere ordinaire. En effet, quand un faisceau de 

 luniiere ordinaire loniljant pcrpendicuiairrment sur un crist;d doue de 

 la double refraction, est divise en deux faisceaux [jolarises, ils uc con- 

 tiennent plus de vibrations paralleles aux rayons. S'il y en avail cu dans 

 la liuniere incidcnte, elles auraicnt done <ite detruites; d'pu serail rcsuite 

 une diuiinulion des forces vives , et, par consequent, un affaiblissenient 

 do la liimiore ; ce qui serait coutrairc a I'observation; car, lorsquc Iv 

 cristal est parfaitenient diaphane, les deux faisceaux 6nicrgents rcunis 

 reproduiscnl une lumiere egale h celle du faisceau incident, si on leur 

 ajoute la petite quantite de luniiere refleehie sur les surfaces du cristal. 

 Or, on ne pent pas supposer que c'cst dans cttte petite quantity de lu- 

 niid-rc que se sont refugiees les vibrations paralRdes aux rayons, puis- 

 qu'en la faisant passer a travers le cristal on la transformerait aussi 

 prcsque cntierenient en deux faisceaux polarises, ou Ion est certain que 

 ce genre de vibrations n'existe pas. II est done naturel dc supposer que la 

 luniiere ordinaire ne renfcrnie aussi que des vibrations perpendiculaires 

 aux rayons , et de la considerer comnie I'asseniblage et la succession ra- 

 pide d'unc foule de systenics d'ondes polarisees dans tous les aziinuts. D'a- 

 pr6s cclte theorie, I'acte de la polarisation ne consiste pas dans la creatiou 

 des vibrations transvcrsales , iiials dans la decomposition de ces vibrations 

 suivant <leux directions rectangulaires fixes, et dans la separation des 

 rayons resultant de celtc decomposition. 



D'apres ce que nous venous de dire sur la nature des vibrations des 

 rayons polarises, il est clair qu'ils ne peuvent presenter des phenomeaes 

 d'interferenccs qu'autant que Icurs plans de polarisation sont parallcles 

 ou s'approchent du paralldisnic. Quand cos plans sont ])erpendiculaires, 

 les vitesses absolues des molecules (itherees le sont aussi; si done, en 

 chaquc point de la direction commune des deux rayons, on veut avoir la 

 rdsultante des deux vitesses qu'ils imprimcnt a la molecule etheree, il faudra 

 faire la somme des carres des deux vitesses ; ce sera le carre dc la resul- 

 tante : le ineme calcul s'appliquera a tous les points des deux systimcs 

 d'ondes, quelle que soit d'ailleurs leur difierencc de marclie; ainsi la 

 somme des carres des vitesses absolues imprimees aux molecules etherecs 

 par la reunion des deux systemcs d'ondes, sera ton jours eg de a la somme 

 des carres des vitesses absolues apport^cs parl'un et I'autre rayon lumineux, 

 ou, en d'autres termes, I'inlcnsite de la lumiere totale sera toujours^gale a 

 la somme dts intensites des deux rayons interfcrcnts, quelle que soil leur 



