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Lcs priiicipos de I'intcrferenco des rayons polarises que nous vcnons 

 d'«itablir, suffiscnt pour rcxi)lication et le calcul do lous les phenosui'nes 

 dc coloration des lames cristallisecs. Nous pourrions done Lorncr ici cet 

 nrliele, qui avail pour objct special dc donner la demonslralion lli(5orique 

 des regies sur lesquclles repose le calcul des teintes des lames crislallis6cs. 

 Nous jx-nsons ncanmoins qu'il ne sera pas inutile de niontrer ici quclques- 

 unes des consequences les plus sini[)lcs de ces principcs. 



Je suppose qu'un faisceau de rayons polaris(5s tombe perpendiculaire- 

 ment sur unc lame cristallisee situee dans Ic plan de la figure. Soil tou- 

 joursPP' la direction parall^lcnient a laquelle s'cxeculcnt les vibrations 

 du faisceau incident; soicnt 00' et EE' colics des vibrations des fais- 

 ceaus ordinaire ct extraordinaire en lesquels il sc di\iso apres avoir 

 pcneire dans le cristal. Su[)[)osons que cette lame cristallisee soit assez 

 Ulincc pour qu'il n'y ait pas de difference de niarche sensible entrc les 

 deux faisceaux enicrgents, ou qu'elio ait une epaisseur telle que la diffe- 

 rence de niarche contienne un nonibrc enlier d'ondulalions, ce qui re- 

 vient au meme : tons les points pris sur le rayon projele en C, par 

 cxeniple, seront sollicites siniultan(5ment dans les deux systcnies d'ondes 

 par des vitesses qui repoadront aux niemes epoques du mouvenicnt os- 

 ciilatoire; ellcs auront done en chaque point du rayon le meme ra[)i)0rt 

 dinteusile, cclui des coefficients constants des vitesses absolues des deux 

 syslemes d'ondes; par const^quent, leurs resultantes seront parallcles, et 

 se projetteront toutes suivant PP', puisque ces composantcs seront tontes 

 deux a deux dans le rapport de cosi a sini. Ainsi la lumiere provenant 

 dc la reunion des deux faisceaux eniergents sera encore polarisee, puisque 

 toutes ses vibraiions s'executerout dans des directions parallcles, ct son 

 plan de polarisation sera le memo que celui du faisceau incident. 



Supposons niaintenant que la diffcrence.de marche des faisceaux ordi- 

 naire et exirordinaire, au sortir du cristal, soit d'utie demi-ondulation 

 ou dun nombre impair de demi-ondulations; c'est coninic si, la diffe- 

 rence de iuarclie i51ant nulle, on changeait de signe toutes les vitesses 

 absolues d'uu des deux syst^mcs d'ondes; ainsi, la vilesse qui sollicite l,i 

 molecule C a un certaiu instant, dans le premier faisceau, la poussarit 

 de C vers O, par exemple, celle qui est apportee par le second faisceau , 

 aulieu depousser cette «iok^cule de C vers E', comme dans le cas pr<5- 



preaUible. Ce n'est pas qu'ils n'exercent nccessairerHent une influence muluelle les uns 

 .'ur !(s autresdts qu'une Ibis leurs mouvoinenls viljiviloiies soul ianiL'nL-> \ une direction 

 commune; mais la lumiere qui n'a ret;ii aucune polari'^alion prealaLle, et qu'on peut 

 corisidcrer comme la reunion d'une infinite dc sy>tt:nios d'ondes polarisf's dans lous les 

 sens, lorequ'on I'analyse avec un rhombuide de spath calcaire apres son passage an travns 

 d'nue lame cristallisee, prodiiit A la Ibis dans diacnne des deux imaf^cs des elTels 

 opposes qui se m.isquent mutucUuuieut, niiui qu'il est aise de le couthire Je la l"i 'pie 

 cous TcnoDS d'e.tpliqiicr. 



