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cedent, la pousscra tleC vers E; en sorle que !a r6siillaiile do cfs deux i o2 4- 



impulsions, au lieu deire dirigt^e suivant CP, le sera suivaut une ligne 



situ(5e dc I'autre cote de CO ct faisaul avco celle-ci un angle egal a Tangle 



i compris entrc CO ct CP. II en sera dc mcuic pour tons les autrcs poinls 



pris le long du rayon projetc en C. Aiiisi, la lumi^re totaic composec des 



deux fuiseeaux ^mergents sera encore polarisee en sorlant du crista!, 



puisque toutes ses vibrations seront parallilcs a une direction constantc; 



niais son plan de polarisation, au lieu de coincidcr avcc le plan primi- 



lif, comnic dans le cas precedent, sVn Irouvora eloign^ d'un angle ogal 



^ 2?. Cost celte nouvelle direction du plan de polarisation que !\I. Biot 



a appclee i'azimut ai. 



On voit avec quelle simplicite la th^orie que nous vcnons d'exposcr 

 explique comment la reunion de deux faisceaux de lumiere polarisee a 

 angle droit, I'uu parallelement , I'aulrc pcrpendiculairement a la section 

 priiicipale du cristal , formcnt par leur reunion une lumiere polarist^c 

 dans le plan primitif ou dans I'azimut pA , scion que la diflerence de 

 niarche cntre les deux faisceaux est egale a un iiombre pair ou impair 

 de dcmi-ondulations. Nous n'imaginons pas comment on pourrait conce- 

 voir dans le sysl^mc de I'cmission cc phenomi^ne rcmarquahle, qu'on ne 

 saiirait cependant rfivoqucr en doute, lorsqu'il a etc mis en evidence par 

 une experience aussi decisive que celle des dc\ix rhomboiilcs, rapporl<5e 

 dans le tome XVII des Anuales de chimie ct de physique, page 94 ct 

 suivantes. 



Considerons mainlenant le cas ou la difH^rcnce de marche n'est plus 

 un nombre entier de dcmi-ondulations; alors les vitesscs correspondantes 

 dans los deux systemes d'ondes ne sont plus appliquees simultanement 

 aux niemcs points du rajon projcle en C; il en resulte que les deux 

 forces qui sollicitent chacun de ces points au meme instant, n'ont pas le 

 meme rapport de grandeur tout le longdii rayon, ct cons(5quemmcnt que 

 leurs rosullanles ne sonl plus dirig^cs suivant un meme plan : alors la 

 reunion des deux systemes d'ondes ne presente plus les caractcrcs de la lu- 

 miere polarisee. Appclons a leur difference demarche: les coefficients cons- 

 tants de leurs vitesscs absolues sont respcctivement (igaux a cost et sini, 

 en prenant pour unit6 celui du faisceau primitif, dont.lcs vibralions 

 s'executcnt parallelement a PP'. Ainsi, les vitesscs absolues apportees par 

 les deux faisceaux coniposants au meme point du rayon projcte en C, d 



I'instant tj seront, cost, sin 2- [t) , et, sin i. sin 2tt I t ^ ; et le carrd- 



de la r^sullante de ces deux forces reclangulaires sera ^gal a 



cos'i.siu' a?rf + sin'i sin' ar ( f ^j (A). 



Celte formule peut douncr aussi les ccarts dc la moirculc vibrante re- 



