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 lativcnipnt a sa position d'eqiiilibrc, en chnngcant le lomps t d'un quart 

 dc circonfercnce,ou le poiat de depart commun d'un quart d'ondulalion; 

 car ces Scarfs suiveiit la memo loi que les vitcsses, avcc cctic seule 

 difference que la vitcsse est nulle au moment oii la molecule sc trouve 

 le plus loin de sa position d'equilibre, et que I'instaut oii elle passe p.ir 

 cetle position est celui du niaxiniuin de sa vilessc. 



Par la m6me raison, Ics Pearls de la molecule vibrante mesurcs paral- 

 lement aux directions rectangulaires 00' ct EE' , sont proportionnels 

 aus expressions, 



. . / a 



cos I. cos 2Tt, et, sm t. cos 3- \ t — 



Si Ton veut calculer la courbe d&rite par la molecule en la rappor- 

 tant a des coordonnees parallidcs ^ OO' et EE', il suflSt d'dcrire, 



f a\ 

 cos t. COS 2ffJ = X, ct, Sin t. cos 27: t \ zzzy, 



ft d'eliminer t eutre ces deux equations, ce qui donne : 



^~a . . . a^tt 



£c'. sm'i + y' . cos'i — secy . sin ^cos v. cos = sin't cos't. Sm" — ; 



equation d'une courbe du second dcgr6 rapportde a son centre. Sans 

 discuter cetle equation, on est certain d'avance que la courbe ne peut 

 etre qu'une ellipse, puisque les excursions dc la molecule dans le sens 

 des X et des y ont pour linlitcs les constantcs sin i ct cos i. 



Cette courbe devient un corcle Jorsque i 6tant I'gal a 45 ', a conlient 

 un nombre impair de quarts d'ondulation , ou en d'autrcs termes, lors- 

 quc les deux syslt'jmes d'ondes polarises ^ angle droit, sont de mcme in- 

 tensite ct different dans leur marche d'un nombre impair dc quarts d'on- 

 dulation : on a alors, 



sm ^ = cost = y ±, cos 2t — =0, ct, sin ar — = 1 ; 



ce qui reduit I'c^quation ci-dessus a 



^' + 2/' = T- 

 II dtait facile d'arrivcr a la meme consequence sans le sccours de Vii- 

 qualion generalc, en faisant attention que puisque dans ce cas particulicr 



les deux coordonnees, cos *. cos arrt, et, sin i. cos 2j f t ),sont 



toujours proportionnellcs au sinus ct au cosinus du meme angle va- 

 riable 2-t. 



Unc autre particularity remarquable du mouvenicnt oscillaloirc dans 



sin i = cos i, et , cos 2t t = sin az.t , 



