(C) 

 uit besoin de detruire par la prcssion de I'air, ce qui const itue une des 

 differences caraclerisliqiies ciitre Ics corps aimant^s par influence et los 

 corps coiulucleurs dc rcieclriritc. 



Si la force coercitivc Detail pas niille dans Ic corps aimante que i'ou 

 coiisidere, il sufliralt alors, pour I'equilibre magneliquc, que la resul- 

 tante de toutcs les forces extericures et int^rieures qui agisseut sur un 

 point quelconque de ce corps , ne surpassat nulle part la grandeur donnee 

 de la force coercitivc, dont i'cffct serait analogue a celui du froltcnient 

 dans les machines-. II en resulte que, dans cecas, reqniiibrc pourra avoir 

 lieu d'uue infinite de mani^rcs differentcs; niais parnii tous ces totals 

 d'equiiibre possibles , il existe un etat remarqualjle dans lequel les pby- 

 siciens disent que les corps sont aimanlis d saturation : ce sera le sujet 

 dun autre Memoire; on s'est borne ici a considerer I'elat unique et de- 

 termine des corps aimantes par inlliiencc, dnns lesquels la force coercilive 

 est supposee nulle. 



Les equations de I'equilibre magnelique , formees comme on vient de 

 I'expliquer, sont d'abord assez compliqu(5cs; niais en leur faisant subir 

 certaines transformations, les integrales triples qu'elles contienneut sont 

 changees en integrales doubles , et ces equations deviennent beaucoup 

 j)lus simples. On en deduit alors cctte consequence generale, qu'encore 

 bicn que les deux fluides boreal et austral soient distribues dans toule la 

 masse dun corps aimante par influence, les attractions et repulsions qu'il 

 exerce au dehors sont les memes que s'il etait seulement recouvert d'une 

 couche tres-mince formee de deux fluides en quantiles egales, et tellesque 

 Taction tolale sur les points interieurs soil egale a zero. Si le corps ren- 

 ferme un espace vide dans son int^rieur, et qu'on ait place en general 

 des centres de force magnelique dans cet espace ct en dehors du corps, 

 il faudra le considerer comme termine par deux couches minces, corres- 

 pondantes a ces deux surfaces ext(5rieure et int^ricure ; el c'est I'actioa 

 de ces deux couches sur un point quelconque de la masse du corps, 

 jointe a celle de tous les centres magneliqucs donnes, qui devra produire 

 une resultante nulle: dans ce cas les deux fluides peuventetre en quantiles 

 dilfi'renles dans chacune des deux couches minces, pourvu qu ils soient 

 toujours en quantiles egales sur Ics deux surfaces reunies, decelle maniere, 

 la theorie des altraclions et repulsions magnetiques se Irouve ramcneo 

 au meme principe, et dependre des memes formules que la theorie des 

 actions cicctriques des corps conductcurs, dont cile n'est qu'un cas par- 

 ticulier; mais, dans cette derniere, la proposition generale que nous 

 venons d'enoncer, est Ic principe d'ou Ton part djrriori, tandis qu'au 

 contraire, dans la theorie du magn^lisme, celle proposition est une con- 

 sequence que Ton deduit des equations de I'equitibre oblenues par d'autres 

 considerations. 



Kn appliquanl ks formules geuerales au cas dune sphere crcuse, dont 



I 



