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Les savants attendent avcc impatience la pubJicalion de ces lechcrches, 1 o 2 4. 



qui , pour la promid're fois , sont souniis:s a la rigueur des calculs 

 goonictriques. F. 



Remarque siir la Notice precedente. 



En reflechissant de nouveau sur cctte ihcorie, M. Poisson a re^onnu 

 qu'on pouvail la coiisidcrcr sous un point de vne plus general qu'il ne 

 I'avait (ait d'abord, et qui perniel encore d'y appliquer I'analyse mallie- 

 matique. On pent supposer que !cs elements niagncticjucs ne sont point 

 en contact, et regarder un corps ainiaiit^ eomme un assemblage de 

 parcclies exircmement peliles el de forme quelconque , ou resident les 

 deux fluides, et (]ui sont separees les unes des autres par di;s inlervallos 

 inaccessibles an niagnelisnic, doiU les dimensions sont du nienie ordre 

 de grandeur que celies d, s p.ucelles de nialiere magnetique. Le rapport 

 de la somme des volumes de toiitcs ces |)arcelles au volume du corps 

 enticr, sera une fraction qui differera plus ou nioins de I'unite dans les 

 divers corps susceptiblcs d'aimantation, et qui pourra dependre aussi de 

 leur temperature. L'nnalyse montre qu'il indue sur la distribution du 

 magnelisme dans I'inlerieur de ces corps, et sur les actions qu'ils exercent 

 au dehors, en sorte que deux corps soumis aux memes forces magne- 

 tiques, de nieme forme et de nieme grandeur , mais de nature differente, 

 agiront differemnient au dehors, a ralson do rincgalit(5 de ce rapport. 

 C'esl ce qui pent servir a'exphquer I'experience citee de M. Gay-Lussac, 

 sans qu'il soit necessaire d'adinettrc une difference d'intensite dans ic 

 pouvoir attractif ou repulsif des fluides niagneliques qjii apparliennent 

 a deux substances dillercntes. La question qu'on avail elcvee a ce sujet 

 n'cst done pas resolue par cetle experience : ce point important de la 

 thcorie du magnetisme, devra etre decide par d'autres obscrv;itions; mais 

 iusqu'a ce qu'il I'ait el^, il sera naturel de supposer I'inlensite du pouvoir 

 magnetique egal dans les diverses substances susceptiblcs d'aimantation. 



En ayant egard au rapport dont nous venons de parlor, I'aciion d'un 

 corps aimante par inlluence sur un point exlerieur, sera loujours equi- 

 valente a eelle dune couche magnetique tres-mince, (]ui recouvrirail la 

 surface, comnic nous I'avons dit; mais les equations d'ou dependra la 

 loi des 6paisseurs variables de cetle couche, conlii;ndront im terme qui 

 ne s'y Irouve pas dans le cas de rekclricite; ce qui n'empecho pas, nean- 

 moins, que ces equations ne se resolvent completcmenl dans le cas des 

 corps spheriques. Le Iheoreme ^nonce a la page 9 dcvra ctre niodifie 

 relalivement au magnelisme : a moins que le raj port en question ne 

 dilfere pas sensiblament de I'unite, les aimants interienrs agiront au 

 dehors, et ceux du dehors agironl au dedans, avec des forces conniies. 



Livvaison de Janvier. 



