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tie l'(?che1Ie thermoint^trique orcliiiaire. Dcliroche entreprit dc les con- 

 huuer au-delii de ces liinites ; il trouva alurs r]ue la loi elaldic par 

 Newfon ii'avait plus lieu, et que la cominuriii'ation des influences 

 caloiitiques s'op^rait suivant uue proporiioii plus rapida que la simple 

 propordomialitp. Le but de la note que je vais lire est de tirer des ex- 

 periences rp.emes de Dolaroclie une nouvelle conlirmation de ce resultat. 



Les proceiies par lesfjuels il y elait parvenu reposent tous sur le 

 principe suivant : contevous qu'une source constante de clialeur a^isse 

 a distance sur un corps H su.spendu ilans I'air : ce corps s'ecliautl'era 

 pen a pen jiar I'absorplion du calorique (ju'il recoil de la source; mais 

 en m^me temps, dcvenant plus chaud que I'air qui I'ouviroune, il ten- 

 dra a s'v refroidir comtiie tout autre (;orp.s, de lacon que son etat 

 ahsolii, a clia([ue instant, dependra de ces deuxclfets balances. D'apres 

 cela on voit que la temperature du corps selevcra tant qu'il recevra 

 plus qu'il nedoniie, mais clle devieudra slationnairc quand ces echanges 

 scront e^aux. Or, en suppos£rt>t e« niaximuni assez peu t-leve pour 

 qu'un. puisse em ore y appli(|ucr la l.ii lo^arithinique, qui suliit dans 

 Tetendue de r<f''heUe tberinomelriquc, la quantite C de calorique per-' 

 due ()ar le corps i>' en. uu instant iufiniment petit, sera proportion- 

 nclle a I'exces / de sa temperature sur ccUe de I'air env ironnant , et 

 si la meme loi logarithmique peut aussi elre appliquee a la source mal- 

 gre I'elevalion de sa temperature, cc que nous voidons eprouver, la 

 quantite C devra elre aussi proporliounelle a I'exces T dc cette tem- 

 p<?rafure sur celledu corps Z>. Done quel que soit ledegrdde chaleurde la 

 source, pourvu que son mode d'action suriy, et le mode d'action de B 

 sur I'air soient toujours les m6mes, les diflerenccs t et T devront 

 avoir entre ellcs un rapport constant. 



Is'ous avoiis employe la suppcjsition d'uuc source constante parce 

 que le raisonnenient en dcvenait plus sinqdc, mais cette couslance 

 n'est nullemeut nccessaire ; car imagine?, que rinlluence calorilique 

 emane ainsi d'un corps echauff^ suspendu dans I'air libre : la tempera- 

 ture de ce corps baissera gradueilement pendant qu'il dchauli'era de 

 loin le therniumctre H , mais cette marche inverse amenera de 

 rnen)e une cpoque ou le thermomelre iJ cessera de monter j)our re- 

 descendre cnsuite, et a cette epoque les quantites de cbaleur qui lui 

 arriveront de la source seront encore evactement ^gales a celle qu'il 

 einiiBt dans I'air environnant. Supposez done qu'a cet instant lixe on 

 observe la temperature de I'air, celle du tliermometre J-i , et celle du 

 corps cbaud qui agitsurlui : les differences de ces temperatures don- 

 iieront / et T, exactement comme si Ton se i'ut servi d'une source 

 coHslaiite. Seulement il fnudra faire rapidement I'cbst'^rvntion a rc[)()- 

 que tixe du maximun^, car cet 6tat tie durcm qu'un instant; au lieu 

 qu'd subsist era toujours si Ton em[)loyait une source constante de 

 ciialeur. C'elait cu cllct aiusi que Delaroche op6rait. 



