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Mainfenant si Ton fait osciller le rneme pendule anfoiir d'lin second 

 coutcaii, tcrmine par line arete cylindrique dn rayon a', cxacteineiit 

 pflrallcle a l'are(e dii premier, la quantile A' ne cliangera pas , et si I'oii 

 designe par /, la distance du reiitrc ile gravity ;» I'a.xe du second coutenir, 

 et par A', ce que deviant la longueur du pendule simple, nousaurons 



h' ^= r -\- -p 2 a'. 



Siles oscillations ont la meme dureedans les deux cas, les quantil(3S 

 /( et h' seront cralcs, et I'on aura 



/ + -- 



2 rt = /' + 2 a'. 



Pour simplifier, sup[)osons les deux rayons c et a' ^gaux; cefte Equa- 

 tion devieudra 



d'oii Ton tire 



/ = /, ou yjr^u 



La premiere solution se rapporto au cas 011 les deux axes syncJirvnes 

 sont egalement eloignes du centre de gravite} la seconde donne 



et par consequent 



h = I + r — a a. 

 Or, si io centre de gravite est dans le plan de ces deux axes et situe 

 entre cux, la somme / + /' exprimcra leur distance mutucllej par con- 

 sequent I -\- l — 2 a sera la plus courte distance entre les surfaces des 

 aretes qui terminent les deux couteaux de suspension. Ainsi , dans ce 

 genre d'ex[)erien .es, c'est cette derniere distance qu'oii doit prendre 

 pour la longueur h du pendule simple, et c'est par ra[)port aux surfaces 

 dus aretes qu'a lieu le tij^orcme de Iluvgliens sur la rcciprocite desaxes 

 de suspension et d'oscillation ; resultat jenlicrenu'ut conl'orme a celui 

 que ]M. l.aplace a donnd a la lin des additions a la connaissancc des 

 temps pour I'ann^e 1820. P. 



Note sur le sue de carottes, 



M^T. FouRCROY et Vauquelin, dans leur Mdmoire sur le sue d'oi- 



gnon {allium cepa), avaient annoncE enlr'jiutrcs Ibits, (pie par suite- de 

 ialteration de ce sue, il sy elait lorint^ du vinaigre et de la manue. 



M. Laugicr a rendu comple a la Societo, le 29 n(jvcmi)re deruier ^ 

 d'uue observation scrablablc qu'il a i'aite sur Ic sue de caioltes. 



