( io8 ) 



eu egard aiix difliculles que donne a ce genre d'observalion la pelilesse 

 des cristaux qu'on est oblige (I'emjjloyer. 



Ainsi, autaiit cju'on en peul jugcr par ces epreuveSjl'Apophyllile suit 

 daus sa rdtVactioa ordinaire la loi dc Descartes, et dans sa refraction 

 extraordinaire la loi des cristaux a un seul axe, donn^e priniitive- 

 raent par Iluygliens. II est done au moins Ircs-vraiseinblable (jue les 

 phdnornenes de polarisation qu'elle exerce sont egalement assujettis 

 aux memes lois que ceux desautres cristaux; mais ils y sont compli- 

 ques par luie particularity que ces crislaux n'oflrent pas, et qui est 

 I'excessive faiblesse de la double r(?fractiou , f'aiblesse qui rend les dcarts 

 qu'elle produit du menie ordre que ceux qui sont dus a la force dis- 

 persive : or, cette particularity ne s'^tait jusqu'ici rencontrds, dans 

 aucun autre cristal. \on-seulemenl I'^cart des images ordinaires, ex- 

 traordiuaires, y surpassait bcaucoup la dispersion, mais, dans ceux 

 meme qu'excrcait la double refraction la moins energiquc, comme le 

 cristal de roche et le beryl, par exemple, les deux refractions pro- 

 (liiisaient des dispersions assez I'aibles ou assez peu ditierentes I'une de 

 I'autre pour que Ton put les compensera tres-peu pres toutesdeux a la 

 fois; au lieu qu'il est bien loin d'en fitre ainsi dans rApopbyllilc, ou la 

 dispersion de I'image ordinaire est encore fres-sensible quaud I'ex- 

 traordinaire est compensee. Cette propri^t^, joinle a la faiblesse de 

 la double refraction, ne peut-elle pas etre la cause de I'ordre parli- 

 culier de t ouleurs que presentent les anneaux formes aulour de I'axe 

 <le I'Apopliyllile par la lumiere polarisde? et ne peut-elle pas suHire 

 pour les expliquer? 



Addilion au Memoire stir la diminution de la duree du jour par 

 le refioidissement de la terre, insere dans une de nos prcce- 

 dentes tivraisons {page 81); par M. de Laplace. 



fiTHt'iiATiQurs. J'ai donnd dans ce Memoire, la theorie gent^rale du raouvement dc 

 la ehaleur dans une sphere homogi^ne, quel qu'ait ^(e son etat initial 

 de chaleur, en rattacnant cette (li^orie a celle des attractions des splid- 

 roides , publiee dans le livre Iroisieme de la Mecajiique celeste. ] 1 reslait , 

 pour la completer, a ddlermincr les conslantes qu'elle renferme, au 

 moyen de cet etat initial. II est facile d'y parvenir par le theoreme 

 iuivant, dont je donncrai la demonstration dans la Connaissance des 

 Temps de i8^:3, qui paraitra incessammcnt. 



./e conserve les deuominalions du Memoire c\[6, et je suppose I'dtat 

 initial de la chaleur, ddveloppd dans une suite de lermes 2^*", i pou- 

 vant s'etcndrc dcpuis zero jus qu'a T inlini, et J'^'' clant u ne fonction 

 ralionnelle et entiire de ^, J/'i — ,a' . sin. r, et J/'i — ^' . cos. x assu- 

 jeltie a la m6me dquaiiun aux diliercuces parlielles que j'"; les coef- 

 ficients de cette fouction diant des fonclions quelconques de r. S\\ 



