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JExtraU dun Mcinoire sur Ics lois de la double rcjiaclion el 

 de la polarisation dans les corps regulicrenienl crislalliscs; 

 par M. BiOT. 



Pbtsivve. Lorsqu'on envisage la lumitre comine line m;i[iere, la rt'fracfion des 



■ ; rayons qui Iraversciit les corps diaphanes est procliiite par les forces 



Insiitui. altVaetives que les parlicules de ces corps e.\erceiit sur les molecules 



-9 ars I 19. lumineuscs, forces dent I'ell'et n'est sensible qu';i de lres-peti(es dis- 

 tances, et qui, par ce caractere, ressemblent (out-a-lait ii celles (pii 

 produisent les affinit^s cLimiques. D'apres ccla , quand un rayon liimi- 

 iieux penetre obliquement une surface refriugente, la portion courbe de 

 la trajectoirc qu'il ddcritn'a qu'une etendiic infinimeut petite, inafipre- 

 ciable a nos sens, de sorte que le rayon parait se briser et changer 

 brusquemcnt de direction au point ou il se rcfracte. Mais, par eela 

 meme que la courbe qu'il forme n'est pas perceptible, on ne peut pas 

 chercher, dans ies affections de sa forme, la nature des forces qui sol- 

 licitent en chaque point les mole5cules lumineuses, comme on a dc- 

 couvert la loi de la gravitation d'apres la forme des orbites que les pla- 

 nctes et les cometes parcourcnl; et ainsi Ton est reduit ii coiijecturcr la 

 nature de ces forces d'apres des inductions indirectes que Ton vt^rific 

 eusuite par I'accord de leurs rdsultals avcc TeApC-rience. C'est a quoi 

 isewton a rdussi, pour la refraction ordinaire, en cousidtfrant chaque 

 particule lumineuse qui traverse une surface rdfringente comme solli- 

 citi^e, avant et aprcs son passage par des forces altractives, scnsibles 

 seuleinent u des distances tres-petiles, et ^manant de toutes ies mole- 

 cules du milieu refringent. Cette delinition ne specific rieu siu- la loi 

 du decroissement de ces forces dans I'etendue de distance oii elles sont 

 sensiblement variables; elle permet seulement de calculer Jeur rdsul- 

 tante pour chaque distance, et de les supposer coustantes quand la dis- 

 tance devient sensible. Or, ces doiindes sufKseut pour calculer, non 

 pas la vitesse variable des particules lumineuses dans Icur mouvement 

 curviligne, ni la nature de ce mouvement, mais seulement les relations 

 des vitesses et des directions definitives qui ont lieu soit au dedans du 

 milieu r^fringent, soit au dehors, quand la distance des parlicules 

 lumineuses a la surface rdfringente est devenue assez considerable pour 

 que la route du rayon soit sensiblement recliligne; cc qui comprend 

 toutes les limites de distance ou nous puissions observer. 



Pour la refraction extraordinaire, on n'a pas mSme cef avantage de 



pouvoir ddfinir I'origine de la force mol^culaire, ni comment clle emane 



individuellement de chaque particule de cristal. Tout ce que I'ou sail 



)our ce cas, ou , au moius, ce que I'on doit supposer ([uand on a adople 



'idde de la materialiK; de la lumiere, c'est que les forces , quelles qu'eilcs 



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