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leur attraction muliiellesoit iusensihie, ce qui nic parail elro la propriete 

 caracti'Tisli(|ue de res tluides, nieinp^li'S vapcurs, (te ceiles clu im)iiis 

 qu'uiip Icj^frt' cmnpression ne rediiil |)oii)i en p:>itii', a iViat cle liqnide. 

 .le sunjiosfi eMsiiIlf (pio ces inoli-ruli-'s rclicnnpnl par leur allra tiun, 

 la clj.ik'ur, v.l que Icur re[)nlsion miitiicllt; est due a la repulsion des 

 mitleeules <le la ihaleur, rejiulsion dunl je suppose IV(endup <le la 

 sphere d'aeiivite, insensible. Je lais voir que, dans ccs supposilions, 

 la pression dans I'iiiK^rieur et a la surlace d'une sph .re torniee d'uri 

 pai'eil fluide, est {5gale au produit dii earre du nombre cle ses n3ol(5eules 

 contenues dans un espai e donuc^ pris pourunii^, par le carrd de la 

 chaleur renlermee dans une quelioiujue. do ces molecules, et par un 

 facteiu- eonslanf pour le meme gaz. Ce resull.'it elant independant du 

 rayon de la sphere, il est facile den conclurc fpril a lieu, quelle que 

 soil la li^ure de I'enveloppe qui contient le tluide. 



J'imagine eusuite I'enveloppe de i'<\space pris pour unif^, a une teni- 

 perdture donn6e, et conlenaut nn gaz a la meme temperature. II est 

 clair qu'une molecule qnelconque de ce gaz, sera atleinte a chaque 

 inslant par des ra\ons caloriques (^manes des cor[)S environnants. Elle 

 eteindra une parlie de ces rayons; mais il faudra, pour le mainlien de 

 la teinpdrature, quelle remplace ces rayons eleints, par son rayon- 

 nement propre. I.a molecule, dans tout autre espace a la meme tem- 

 peralure, sera atteinte a chaque instant par la meme quantity de rayons 

 caloriques; elle en (f-teindra et elle en ravonnera la meme partic. Otle 

 quantite esi done une tbnction de la temperature, independante de la 

 nature des corps environnants; et I'extinction sera le produit de cette 

 I'onclion , par une constanle dependante de la nature de la molecule 

 ou du gaz. J'observerai ici que la (juanlite des rayons emanes des corps 

 environnants, et qui forme la chaleur libre de i'cspace, est, a cause 

 de I'extreme vitesse que Ton doit supposer a ccs rayons, une partie 

 insensible de la chaleur contenue dans ces corps; comme on I'a re- 

 connu, d'ailleurs, par les experiences que Ton a failes pour condenser 

 celle chaleur. Maintenant, quelle que soit la maniere dont la chaleur 

 des molecules envirounant une molecule donnee de gaz, agit sur la 

 chaleur propre de cede molecule, pour en delacher une partie ou pour 

 faire rayonner la molecule; il est visible que ce rayonnement sera en 

 raison composite de la densite du calorique contenu dans I'espace pris 

 pour unile, et de la chaleur propre a chaque moldcule. D'ailleurs, celle 

 raison composee est proporlionnelle a la pression qu'i^prouve la chahiur 

 contenue dans une molecule de gaz, pression a lacjuellc on doit sup- 

 poser le rayonnement de la molecule proportionnel. f.a densitd du 

 calorique dans le meme espace est proporlionnelle au nombre des 

 molecules de gaz qu'il renferme, multi[)lie par la chaleur propre de 

 chaque molecule. Ainsi le rayonnement d'une molecule du gaz, est 



