Uuics. 

 I2ilecembre 1821. 



( i6r ) 



Developpcmeiit de la tJicoiic des jluides clastiqnes, eL Apphca- 

 tiun de ct-tU' iJieoiie a la vilesse du son; par M. DE Laplace. 



r,A iheorio que j'ai tlonnee de ces fluides consiste ;i rei;ardcr cliacuDC Mathematiques 



de lours tnolei'ules comino im pelit corjjs ci; ecjiiilibre dans I'espace, 



{^11 verm de loules Igs forces qui le sollicilcnt. Os Ibrccs soni, r" raedoii Bureau Jes longi 



lepulsive de la ehaleur des.inoierulos ciivironnaiil line inoleciilc A , sur 



la cliaieur propre de eetle moltJcule qui Ui relient par son rlli-aclion; 



•2" i'allraclioii lie relle derniere cliaieur, par les meines molecules; 



:>" rultractioi) qu'elles exerceiil par ieur cliaieur et par eiles-iiicmes , 



sur la molecule A. .le supjtose que ces forces allractives el repulsivcs 



ne sont sensibles qu'a des dislanccs imperceptibles, et qu'a raisoii de la 



rarete du fluide, la premiere de ces forces est la scule (jui soil sensible. 



Je I'ais ici abstraction de la pesanlcur, comme insensible relalivemcnt 



;l la force repulsive du calorique. (Jela pose, je trouve, par les lois de 



i'equilibre des iluides, Icquation suivaute 



P = hn\ c'; (i) 

 n est le nombre des molecules du f^az, conlenues dans yn espare pris 

 pour unite, el que je supposerai etre le litre; c est le calorifjue rcnferm^ 

 dans chaque molecule; k est une coiislante d6pendante de la force 

 repulsive que les ()articulcsdu calorique exercent les unes sur les autres, 

 et qu'il parait naturel de sup()oser la meme pour tous les ^az; en6n, 

 P est la pression du fluide contre les parois du litre qui le eorilieut. 



.I'obtiens une seconde equation , paries considerations suivanfes. Je 

 concois le litre comme un espace vide a une temperature quelconque: 

 en V placant un ou plusieurs corps, ils rayonneront du calorique les uns 

 sur les autres, et sur les parois du litre, qui rayonneront pareillement 

 du calorique sur euxetsur elles-memes. ]l y aui'a equilibre de tempe- 

 rature, lorsque chaque molecule rayonnera aulant de calorique qu'elle 

 en absorbe. J.'cspaee vide du litre sera traverse dans tous les sens par 

 les rayons caloriques qui formeront ainsi un fluide discret d'une density 

 tres-petile, et dont la quaiilit(5 sera insensible relativcmenl a la quantity 

 de chaleur contenue dans les corps. On pent facilement prouver qu'a 

 raison de la vitesse des particules libres du calorique, vilesse qui peut 

 etre comparee a celle de la lumiere, ce fluide doit etre d'une exfrSme 

 rarete. Aussi les experiences que Ton a failes pour le condenser, n'oiit- 

 elles donne aucun resiilfat sensible. II est clair que la densite de ce flui- 

 de discret, au^mente avec la chaleur des corps. Elle peutauisi servir de 

 inesure a Ieur tempt^rature, et en d(*nner une deliniiion precise, l.ile 

 isroit proportionnellement aux dila/alions de I'air dans un thermomelre 

 d'air a pression constante; et par cette raison, ce thermometre me pa- 

 rait etre le vrai thermometre de la nature. 



31 



