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lO, c, , ctant relatifs a la seclion %'crliralo du cylindre qui passe par la 

 raoltScule 13 , nous aurous en reiiuisaut en st-rie 



(/.or 



P . cc, =z p . c' + s.c. 1- etc. , 



lis 



les difRrentielles du second incmbre se lapportant a la niok'cule A. 

 Or on a 



/' sds . c, ''s) = o, 



lorsqu'oa prend- les integiales depuis.s=: — cc . jusqu'a j = oo. On a 

 eusuile 



fs' ds.^, (s) =zs.^ (s) - fds.^ (s), 



en designant par -4/(5), I'inle^rnle fsds .<p, (s). Done si Ton nonime Q 

 I'iiitej^rale fds. 4/ (s) prise depuis j nul jusqu'ii s infiui; la force qui 

 sollicile horizonlaiemcnt la molecule A, sera en sens coutraire de I'ori- 

 giue des 5, 



47r. N.O.c ^. 



as 



Soit 



pc.ds pds 



la force prec^dente deviant ainsi 



4..N.Q.(4-}c..C.- 



G). 



Soit X la coordonnde horizonlale de la moldcule A dansl't^lat d'equili- 

 bre , et X + x sa coordonn^e dans I'^fat de raonvement. Soit encore (/s) 

 Ja density de I'air dans I'^lat d'equilibre. On aura 



n^gligeantdonc le carr^ de dx, et observant quef -y- j = ( — ^] , 



en 



on aura 



ds j ^' ^ i. "'^' J 



La force qui soUicite la molecule A, dans lesens des.r sera done 



II rcsulle de I'analyse que j'ai donnee dans la Conuaissance des Temps 

 <le 1824, que P elanl la pression de I'almosphere, on a dans I'clat 

 d'equilibre, 



P = 2f.Ng.(/j)' .6"; 



