C '^'3 ) 

 lure inlcrieure fut rcdereuiie la meme quo lV-xl(^rieiirp, ils onl observe 

 cefle difference tic pression du dcliurs an dedniis, au itioyeii d'un mano- 

 nictre dVnu qii'ils avaicnl adapjle au ljallo?i. Ouviaut cusuilrlc robinet, 

 I'air cxterieur est eutre clans le liallou : lorsLju'il a ccsse de s'y inlro- 

 duire, ce qu'ds on! jui;e, soil par la cessaliuu du bruil que I'air laisail 

 en s'y introduisant , soil fiar le nianurnclre qui dlail rcvenu au niveau, 

 ils ont f'erm^ promptement le robiuet, en S(jrle que i'inlervalle entre 

 I'ouverture el la I'ermelure du robinet n'a pas cle de f de secondes : le ma- 

 nomclrecusuite a rcmonle , e( lorsqu'il aele slalionaire, il a inditpie une 

 difference de pression eulre ruildrieur et I'ext^ricur du ballon, (5i;;de a 

 S""'/!!!. Celle experience, la meilleurc de soixanle experiences de ce 

 f^enre, qu'ils oul I'ailes, en est le r^sullat moyen. On pcut voir dans le 

 journal cite , une description plus dtendue de I'appareil et des precautions 

 qui ont ^t^ prises. 



Voyons mainlenanf comment on pent conchire de cetle experience, 

 la valeur i — £. J'ubserve d'aboid tpae pendant la courle duree d'uiie vi- 

 bration aericnne, la clialeur absolue c + i d'une molecule aerienne, 

 pcut etre supposec conslanlej car celie ( lialeiir ne pouvant se dissiper 

 que par le rayonnement , 11 f'aut pour avoir aiusi ime perte sensible, un 

 temps beaucoup plus grand ijue la duree d'uns vibration (|ui n'exccde 

 pas une tierce : il ti'en est pas de meme de la cbalcur iibre c qui se perd 

 non-seulement par le rayouucment, mais encore par sa combinaisoo 

 due a la variation de sa densile (. Dans le cas present, on peti ttlonc 

 supposer d c ou d. (c + / — I) dgal a ; — di. 



J'observe ens lite que la leraperalure u de I'espacc , ou la deijsite du 

 fluide discret qui la rcpr^sente, peul clre siippos^e conslanle pendant 

 la duree d'une vibralion aerienne. Elle varie dans le point de IVspace 

 occup^ par une molecule aerienne vihranle, a raison de la variation 

 de densile dans I'air qui I'environne; mais cette density n'est variable 

 que dans retendue de la vibralion, etendue tres-pelile par rapport a 

 I'espace environnant. La varia!ion de u etant de I'ordre du produit de 

 cetle elenduc , par la variation de la densile de Fair; on voit qu'elle 

 pent etre negligee. Maintenant la chaleur Iibre c de la molecule ne peut 

 visiblcment dependre que de ces Irois clioscs, la chaleur absohie c + /, 

 la densile ^, la Icmpeniture u de l'espa( e : on pourrait y ajouler la 

 temperature v de la molecule; mais cetle temperature ^tant dcterminde 

 par I'equaliou 



kpc' = q v; 

 elle est fonction de p et de c. De la relation qui existe entre les choses 

 que je viens de nommcr, on peut tircr retjuatiou 



c + iz=^{k f' c',e,ii); 

 on nommant dpnc V, la function du second mciubre de celle Equation , 



J 



