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et nommant P , la qnantilc k /?' c' ; V sera foiiction dc P, p , ct u. I.es 1821. 



supposilions dc c-\-l ot de it constants, donneront done 



on aura ensuile 



d.pc liV _ _d?_ f '''^\ ^ _r^ '^l' 



la viJesso dn son sera ainsi 



TIF 

 d\ 





d\ 



II est facile de s'assurer que ^ — \-^ est le rapport de la cha- 



(^) 



lour specififiiie de I'air, lorsqu'il est soumis a une pression constantc, 

 a sa chaleur specifique lorsque son volume est constant ; il faul done, 

 pouravoir la vitesse du son, multiplier la formule newtonienne par la 

 racine carr^e du rapport de la premiere de ees chaleurs spdcifiques a la 

 seconde; ee qui est le theoreme que j'ai donne sans demonstration dans 

 les Jnnales de Physique et de Cliimie de I'annee 1816. 



Dans I'experience citee, c-\-i, et u peuvent elre supposes sensiblement 

 constants comme dans le son, pendant la courtedurde de I'ouverture du 

 robinet, durde qui a dfe au-dessous de \ de seconde j mais I'air primifif 

 du ballon a passe de sa pression P', avant I'ouverture du robinet, a la 

 pression P de I'almosphere, puisqu'au moment de la fermeture du bal- 

 lon, il dtait en dquilibre avec celte pression. En nommat)t ensuite p' sa 

 density primitive; p , cellede I'atmospbere, ei p" la density de I'air primitiE 

 au moment de la fermeture du i-obinetj cet air a passe de la density p' a 

 la density p". Les suppositions de c + z, et de u constants donneront done 



V, P', p' . elant ce que deviennent, pour I'air du ballon avant I'ouver- 

 ture du robinet, les quanlitesV, P, p relatives a I'air atmosph(^riqiie. I.a 

 densite p" est visiblement celle de I'air iuterieui- du ballon a la fin de 

 I'experience, a cause do la tres-petite quantite d'air introduite dans le 



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