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ballon. Cette densite est done pioporlionnellc a la pression inlerieure a 

 la fin de I'experience, pression que je desij^nerai par P", ce qui douue 



jr I p" p' 



- — -u =: ; — ; on a done 



^' \ ,lo' ] P-P' 



dY\ ~~ P"— P' 



f',V' etP' dillerant extrememeni peu de p, V etP; on [leut dnns li; 

 premier membre de I'^qualion j)recedenle, changer les premieres quan- 

 tilesdans les secondes} la vitesse clu son devient ainsi 



i/2 hi 



-P' 



p-r_pr 



L'expdrlence citdc donne 



P — P'- = i5"''-,8i 



P"_P' = io"'Si99, 

 d'on Ton tire 328"'''-,6 pour la vitesse du son 3 ce qui ne diflere que de 

 S^'^jG du resultat de ['observation. 



Si Ton suppose la chaleurabsolueproportionnelle a la tempdrature, ou 



y^tant la temperature de la molecule adrienne; sa chaleur abandonn^e 

 en passant de la temperature v' a la tempdrature t^ , sous la pression 

 constante P, sera 



ainsi la chaleur abandonnde par un litre d'air sous cette pression , sera , 

 dans cette supposilion fort naturelle, proportionuelle a cette quantite 

 multipliee par/3, ou par la pression P3 elle sera done proporlionnello a. 



iv'-v).<p(F), 

 et son accroissement du a raccroisseraent J~Pj de P, sera 



{v'—v) SP. ®' (P), 

 <(>' (P) eiant — ^p— • Eu divisant cet accroissement par la quantite 

 elle-meme, ie rapport sera 



S\' V<f' (P) 

 P ■ <P{i') ' 

 X.e. milieu autre les observatioixs de ftlM. La Roche et Berard, donne 



