C i55) 



direction d'un point de la surface de I'ondeau point suivant, inais graduel- 182 l. 



lemenlel d'liiie maniere conrorme a la ioi de conliuuite; ainsi loulcs les . 

 fois fjiie Ton consid^rera deux points tres-voisins de la surface de I'onde, 

 ou plusgendralemeiit deux points dout les rayons fontentre eux un tres- 

 pelil auj^lc, on pourra dire que les vitessesabsolues des molecules y sont 

 «ensibleniei)tegaIesetparalleles.5'(^uellesf|uesoientlesaltdralions<|u'ait 

 eprouvees i'(H)ranlement en passant du premier milieu dans le secoud , il 

 n'a pas pu perdre son caractere de mouvemeut oscillatoire; et les ondes 

 qui emancnt de cbaque point de la surface refringente seront toujours 

 composecs chacune da deux demi-oudulalions de signes contraires, dans 

 lesquelles les intensit^s des vitessesabsolues et des forces acceleratrices 

 seront ies memes de part et d'autre^ car les quantites positives et nega- 

 tives ('taut egales dans I'ebranlement primitif , devront I'etre encore dans 

 les ondes deiivees. En efiet , le displacement tres-petit d'une moieScuie, 

 soit dans i'iuferieur d'uu milieu bomogene, soit a la surface de comtact 

 de deux milieux dlasliques dilferents, s'exdcutant avec la meme vitesse 

 "^t suivaut la meme direction, mais en sens contraires, [)roduit daus les 

 deuxcas, sur les molecules voisines, des forces accekSralrices de signes 

 contraires, luaisdont I'intensit^ et ladirection sont d'aillcurs les memes; 

 c'est ce quia toujours lieu, quelle que soit la Ioi des forces que les mo- 

 lecules exercent les unes sur les aulres, quand le deplacemeni est tres- 

 petit. Ainsi les molecules voisines se mouvront dans les deux cas avec 

 ies memes vitesses et suivant les memes directions , mais en sens opposes. 

 Ce que nous vetions de dire de la premiere molecule dt^placee pent 

 f.'appliquer a celles qu'elle a tSbranle^es, el ainsi de suite; d'ou Ton voit 

 que les mouvemeuts des mol(5cules et los forces acc^ldratrices resultant 

 de leurs drplacements relatifs seront exactttncnt pareils dans les dcu.x 

 cas, quant k I'intensite et a la direction, et ne difidreront que par le 

 signe. Or, dans les deux moities de I'onde incidente, tout est pareil de 

 part et d'autre, au signe pres, et les vitesses des molecules, et leurs 

 di^rangements relatifs, ainsi que les forces acceleratrices qui en resul- 

 tent; done les ell'cts produits dans le second milieu, compares a cbaque 

 instant et molecule a molecule, seront les memes quant aux grandeurs 

 de ces quantites, et opposes quant a leurs signes. 



9uoique le principe dont nous veuons de donner la raison fonda- 

 menlaie soit presque evident par lui-mSme, comme il a paru a un 

 savant geomctre susceptible d'etre contest^, nous aliens essayer de 

 le dcmontrer encore d'une autre nianiere. 



D'apres le principe gdndral de la coexistence des petits mouvemeDts, 

 le mouvement total produit en un point, par un nombrc quelconque 

 d't'^branlemenls divers, a un instant delermind, est la rc^suliante stalique 

 de toutes les vitessesabsolues que cbaque (51)ranlement aurait envoydes 

 en ce point au meme instant , en agissant isolemeut. Ccla pos^, couce- 



