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 d'un état d'agrégation à un autre, par exemple les équations des vapeurs 

 saturées. 



» Les résultats de cette méthode sont assez remarquables, car ou trouve 

 des formules générales qui comprennent les formules proposées par MM. Hirû 

 et Zeuner, et ces savants ont démontré que leurs équations s'accordent 

 avec les expériences. 



» Désignons par 



» p la pression spécifique d'un corps; 



» v le volume de i kilogramme du corps; 



" ï = 273 -l- t° la température absolue; 



» c p la capacité calorifique à pression constante; 



» c v la capacité calorifique à volume constant; 



« c la capacité calorifique réelle; 



» l la chaleur latente interne ou le travail interne mesuré eu calories; 



» A = j-j l'équivalent mécanique de la chaleur. 



» On démontrera facilement que l'équation d'un corps quelconque 

 s'écrit 



(1) pv = ïïï-hX, 



où R est une constante et X désigne une fonction de deux variables, les- 

 quelles peuvent être choisies arbitrairement entre p, v et T. D'après la 

 théorie mécanique de la chaleur, on sait qu'en échauffant 1 kilogramme 

 d'un corps, iU aut dépenser une quantité de chaleur dQ ou 



( 2 ) ciQ = cd T + dl -+- kp dv. 



» En introduisant r/Q = c p dT et dQ = c„dT et en regardant / comme 

 une fonction de v et de T, on trouvera 



: 3 > *=«+(S(h) + h+v(» 



(4) c;=c+(± 



» En appliquant le procédé de Carnot, on démontrera facilement l'équa- 

 tion suivante : 



< 5 > G=«a-v 



» J'omets la démonstration de cette équation importante, parce qu'elle 

 est tout à fait analogue à celle de l'équation (17), qui est bien connue 



