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 les points lumineux et qui offrent assez bien en petit l'aspect des taches 

 elles-mêmes, ni ces ponts lumineux qui passent au-dessus des taches, et qui 

 devraient être les premiers à s'éteindre en pénétrant dans le courant froid : 

 je me bornerai à la loi du mouvement des taches, laquelle est indépen- 

 dante de toute théorie. Cette loi est pour les taches ordinaires : 



,. i • ( = i4°j2q — a n ,62siir). 



Mouvement diurne angulaire { • 



b \ = 1 1°,67 + 2°,62cos 2 X. 



» S'il s'agit de la première tache d'un groupe en voie de formation, on a 

 [Compte rendit du 4 mars 1867, p. 3y5) 



Mouvement propre angulaire = 1 i°,6y -f- 2°,62 cos'->. -t- i°J'(t), 



f[t) étant une fonction inconnue qui se réduit à 1 ou 2 au début de l'ap- 

 parition, et à zéro au bout de quelques jours. 



» Les courants atmosphériques descendants apportent avec eux un excès 

 de vitesse linéaire dans le sens de la rotation générale, et cet excès impri- 

 mera aux taches un excès de vitesse angulaire correspondant aux termes 

 variables de la loi ci-dessus. Le moins qu'on puisse faire en raisonnant 

 toujours dans cet ordre d'idées, c'est d'attribuer à la photosphère comme à 

 la masse entière du Soleil une rotation générale de n°,67 par jour, et aux 

 taches l'excès de 2°,62 cos 2 X, avec 1 ou 2 degrés eu plus s'il s'agit de la pre- 

 mière tache d'un groupe pris à son début. Cet excès doit donc aller sou- 

 vent, pour les taches voisines de l'équateur, à 4°)62, c'est-à-dire à -ffî= ou 

 à plus de j de la vitesse de rotation du Soleil. Un pareil excès répond à 

 une hauteur de chute de plus de ± du rayon solaire; en d'autres termes, ce 

 serait à une hauteur égale à plus du tiers de ce rayon qu'il faudrait aller 

 chercher la couche atmosphérique dont l'excès de vitesse linéaire (sur la 

 zone inférieure de la photosphère) expliquerait le mouvement en avant 

 des taches. 



» Ce n'est pas tout : une portion de la couche extrême de l'atmosphère 

 ne saurait tomber sur la surface visible du Soleil avec tout son excès de 

 vitesse linéaire de rotation : en traversant les couches sous-jacentes, sur 

 une épaisseur de plus de 5oooo lieues (le tiers du rayon), cette portion 

 refroidie tendra à perdre peu à peu son excès de vitesse et n'arrivera 

 au sol éblouissant qu'avec une petite fraction de l'excès primitif. Con- 

 cluons donc, sans nous arrêter à d'autres difficultés, que la hauteur d'où 

 ces masses doivent tomber est nécessairement beaucoup plus grande que le 

 tiers du rayon solaire, ce qui nous amène à supposer autour du Soleil une 

 atmosphère gigantesque. 



