( *36 ) 

 considérer cet agent comme doué d'une élasticité puissante pour des vibra- 

 tions de très-petite amplitude, mais admettre en même temps que ses forces 

 élastiques cessent d'être proportionnelles aux écarts, avant que ceux-ci de- 

 viennent appréciables, et que, par suite, elles restent toujours très-petites 

 en valeur absolue. La petitesse de ces actions et de celles de l'éther sur 

 la matière pondérable n'empêchera pas leurs effets sur celle-ci, si elles 

 sont beaucoup plus grandes, lors de très-petites vibrations, que les forces 

 élastiques de la matière pondérable. 



» Cela posé, concevons un corps homogène, créé au milieu de l'éther 

 libre en repos. S'il existe pendant le repos des actions réciproques entre 

 ces deux espèces de matière, ce que nous ne savons pas, l'éther contenu 

 dans l'intérieur du corps sera soumis à des actions sensiblement égales dans 

 tous les sens, et dont la résultante sera nulle; mais celui qui se trouvera 

 près de la surface sera comprimé ou dilaté par l'action des couches sous- 

 jacentes de matière pondérable. D'après la pensée énoncée ci-dessus, cette 

 action devra être extrêmement petite, et il est probable qu'elle ne changera 

 pas d'une manière appréciable l'état de l'éther. Nous admettrons donc que 

 l'éther d'un corps est sensiblement identique à l'éther libre. 



» Supposons actuellement qu'une onde lumineuse vienne à pénétrer dans 

 un tel milieu. Celui-ci sera parfaitement transparent si l'onde y continue 

 sa marche sans s'éteindre ni se diviser. Cela arrivera dans deux hypothèses 

 différentes : d'abord si le corps est tellement constitué, que les molécules 

 pondérables restent immobiles pendant les vibrations de l'éther, et, en 

 deuxième lieu, si la matière pondérable y vibre en concordance avec l'éther. 

 La première hypothèse est très-invraisemblable ; car on ne conçoit pas com- 

 ment les molécules pondérables pourraient rester immobiles dans un milieu 

 agité; nous admettrons donc la seconde, qui nous expliquera très-simple- 

 ment tous les phénomènes lumineux. 



» Quand nous disons que les vibrations de la matière pondérable, dans 

 les corps transparents, sont concordantes avec celles de l'éther, nous en- 

 tendons que, dans les mouvements périodiques de tres-peu d'amplitude, 

 la position des molécules pondérables dépend à chaque instant de celle des 

 molécules d'éther. Or, en un point [x, y, z) du milieu, et tout autour dans 

 le rayon très-petit des actions moléculaires , la position des molécules 

 d'éther est définie : a une première approximation, par les déplacements 

 suivant les axes (u, v, w) de la molécule d'éther dont les coordonnées pri- 

 mitives sont (x, y, z); à la deuxième approximation, par les déri- 

 d[u,v, «') ...... , ,, . , , d-[u, t',«') 



vees -7 -; a la troisième, par les dérivées secondes — -7 — •»•••• 



