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 résulte pour la lumière une vitesse plus grande dans l'éther libre que dans 

 les corps, ce qui est encore conforme à l'expérience. 



« J'appelle milieu symétrique celui dont les équations de mouvement, 

 pour un certain système d'axes rectangulaires, ne changent pas si l'on 

 change la direction d'un quelconque des axes en son opposée. Enfin un 

 milieu presque isotrope et presque symétrique est celui dont les équations 

 de mouvement sont presque les mêmes pour tout système d'axes rectan- 

 gulaires de même sens, et qui, parmi ces systèmes, en admettent un pour 

 lequel ils s'écartent bien moins que pour tous les autres d'être symétriques. 

 En s'arrêtant aux termes qui contiennent les dérivées secondes de u. v, w, 

 et en négligeant ceux qui sont insensibles, d'après la définition du milieu, 

 j'obtiens les expressions suivantes de u,, c, , w K : 



l / \ n / du <Yii'\ „ d9 _ 



m, = A i -t- a) m -t- B - +C3- + DAo u, 



x ' \ dz dy J d.r 



» / \ ™ {du dv\ ^dH ^ A 



tv,= A(i + 7 )u'+B(— - — j+C- + DA 2 «-; 



tous les coefficients A. a, — D sont distincts; de plus, a. /3, 7, B sont 

 très-petits. 



» Les valeurs de //,, t>,, tv,, portées dans les équations du mouvement 

 de l'éther, donnent la théorie de la double réfraction rectiligne de Fiesnel 

 lorsque B = o, et la théorie de la double réfraction elliptique, avec des lois 

 confirmées par les expériences de M. Jamin, quand B est seulement très- 

 petit. De plus, les termes négligés produisent le phénomène appelé disper- 

 sion des axes optiques. 



» Ainsi, notre théorie explique simplement tous les phénomènes lumi- 

 neux qui se produisent à l'intérieur des corps transparents. Quant à ceux 

 qui se produisent à la surface de séparation, Cauchy a fait voir que, pour 

 obtenir les lois de ces phénomènes, il faut joindre aux équations des pe- 

 tits mouvements de l'éther des conditions relatives à la surface, qu'il ap- 

 pelle conditions de continuité. Elles consistent à admettre que les dépla- 

 cements m, (-•, w des molécules d'éther, et les dérivées premières par 

 rapport à x, y, s de ces déplacements, sont égaux chacun à chacun 

 en chaque point de la surface, de part et d'autre de celle-ci. Ces con- 

 ditions s'obtiennent naturellement dans notre manière de concevoir 

 l'éther. En effet, cet agent, ayant dans deux corps adjacents la même 



