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» L'action moléculaire, dans un milieu isotrope, se compose donc de 

 deux forces : l'une, f [Ç -+- &Ç, p +■ cfy), ne dépend pas de la distance ini- 

 tiale des molécules, mais dépend seulement de leur distance actuelle et de 



la densité; l'autre, F(Ç)y> varie avec la distance initiale des molécules 



et leur écartement. 



» La première n'agit pas dans les mouvements qui ont lieu sans chan- 

 gement de densité, du moins si l'on suppose que l'action moléculaire 

 s'étende à un grand nombre de molécules. En effet, pendant toute la durée 

 d'un pareil mouvement, chaque molécule est constamment en rapport avec 

 une même quantité de molécules placées de la même manière. Ainsi la pre- 

 mière force n'empêche pas le glissement des molécules les unes sur les 

 autres : elle constitue l'élasticité des fluides. 



» Mais il n'en est pas ainsi de la deuxième force. De quelque manière 

 que varie la distance de deux molécules, elle tend à ramenei' cette distance 

 à sa valeur initiale et à faire occuper aux molécules les mêmes places rela- 

 tives. C'est par conséquent cette deuxième force, fonction de la distance 

 initiale et de l'écartement, qui constitue la solidité. 



» Les fonctions y 7 et F peuvent n'être pas les mêmes chez les divers corps 

 isotropes. A une distance finie, deux molécules agissent, quelle que soit 

 leur nature, d'après la loi simple de l'attraction newtonienne : leur action 

 mutuelle ne dépend alors que de leurs masses et de leur distance. Mais, 

 lorsque celle-ci devient insensible, il y a peut-être d'autres éléments à 

 considérer, ainsi que l'indique la complication des phénomènes physiques. 



« Navier et Poisson, dans leurs Mémoires sur l'élasticité des corps solides, 

 ne comptaient que les actions de deuxième espèce, et c'est pourquoi ils ne 

 trouvaient dans l'expression des forces élastiques qu'un seul coefficient. 

 En tenant compte, en outre, de celles de première espèce, on a les formules 

 à deux coefficients de M. Lamé, et, de plus, les forces normales con- 

 tiennent un terme constant, de grandeur arbitraire, qui représente chez les 

 fluides la pression dans l'état primitif. » 



physique mathématique. — Théorie des expériences de M. Poiseuille sur 

 l'écoulement des liquides dans les tubes capillaires; par M. Boussixesq. 



« On sait que M. Poiseuille est arrrivé à des lois très-précises sur l'écou- 

 lement permanent des liquides dans les tubes capillaires mouillés par ces 

 liquides. Ces lois sont que la dépense dans l'unité de temps varie : i° en 

 raison inverse de la longueur du tube; 2° proportionnellement à la diffé- 



