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» Il est remarquable que nos trois étoiles se trouvent dans la même 

 région du ciel, et très-voisines les unes des autres. 



» La recherche de ces astres singuliers, que l'on peut maintenant avoir 

 l'espoir de trouver assez fréquemment parmi les faibles étoiles, exige l'em- 

 ploi d'un spectroscope satisfaisant à deux conditions : il doit éteindre aussi 

 peu de lumière que possible, il doit permettre la substitution facile et 

 presque instantanée des oculaires ordinaires à l'appareil spectroscopique. 

 Nous employons un instrument d'une grande simplicité, puisqu'il se réduit 

 à un prisme multiple, sans fente ni lentille cylindrique. Qu'on puisse avec 

 un simple prisme étaler l'image d'une étoile sous forme de spectre ayant 

 une largeur considérable et d'une pureté presque parfaite, c'est ce qui 

 résulte de l'application des théorèmes de Gergonne et de Sturm. 



» Lorsque des rayons lumineux homogènes issus d'un point ou normaux 

 à une surface ont traversé une série de surfaces réfringentes, ils sont en- 

 core, d'après le théorème de Gergonne, normaux à une même surface. Si 

 l'on ne considère qu'une portion très-restremte de cette surface, l'ensemble 

 des rayons regardés comme normaux au premier système des lignes de 

 courbure iront passer par un très-petit espace, dont une des dimensions est 

 infiniment petite par rapport à l'autre. 11 en est de même pour ces rayons 

 considérés comme normaux au second système des lignes de courbure : 

 tous les rayons, à deux distances différentes de la surface, iront donc 

 passer par deux petits espaces que l'on peut confondre avec deux droites 

 perpendiculaires l'une sur l'autre. 



» Si l'ensemble des surfaces réfringentes forme un prisme dont la section 

 droite contient l'axe du faisceau conique incident, il est évident cpie l'une 

 des droites est dans cette section, l'autre perpendiculaire à cette même 

 section. Dans le cas d'un faisceau de lumière composée, on obtiendra donc, 

 derrière le prisme, deux spectres : le premier, linéaire, formé de petites 

 lignes placées bout à bout et en partie superposées, n'offrira aucune pureté 

 et ne présentera aucune raie, lors même qu'on l'étalera au moyen d'une 

 lentille cylindrique. Le second, au contraire, produit par la dispersion 

 d'une ligne perpendiculaire à la section droite du prisme, présentera les 

 raies avec une pureté très-grande et aura par lui-même une largeur finie. 

 Toutes ces déductions du théorème de Sturm sont confirmées par l'expé- 

 rience. 



« Ainsi se trouve légitimée la position donnée au prisme en avant du 

 foyer dans le spectroscope du P. Secchi, dont la théorie n'avait point encore 

 éié, que nous sachions, donnée rigoureusement. Mais il en résulte aussi 



