(36, ) 



renflée et de fixer an sommet un crayon destiné à enregistrer la pression 

 sur un tableau mobile. Le dessin de cet appareil se trouve dans les Trans- 

 actions de l'Académie de Dublin , mais il ne paraît pas remplir les condi- 

 tions nécessaires à la stabilité de l'équilibre. Une dernière modification 

 consiste à fixer le tube et à rendre la cuvette mobile : c'est la forme qu'un 

 certain Coxe donna à un grand baromètre qu'il exposa à Londres, et qui 

 remontait sans cesse une horloge. 



» La théorie du baromètre statique n'a encore été donnée que d'une 

 manière soit incomplète, soit inexacte; j'espère donc qu'il me sera permis 

 d'entrer à ce sujet dans quelques détails. Considérons d'abord un tube 

 suspendu en équilibre, sous l'influence d'une pression moyenne S, à l'ex- 

 trémité d'un fil qui s'enroule sur une poulie et qui est tendu par un contre- 

 poids : c'est le système de Magellan. Si la pression augmente de m milli- 

 mètres , le tube s'enfonce de p millimètres, et le mercure monte à 

 l'intérieur d'une quantité h = p -+- m. Le principe d'Archimède exige que 

 B/j = C/j, en désignant par C la section de la chambre barométrique, et 

 par B la section pleine de la partie immergée du tube. 11 s'ensuit que toute la 

 quantité de mercure Bp déplacée par la base du tube pénètre à l'intérieur; 

 le niveau de la cuvette n'éprouve aucune variation, et p représente l'abais- 

 sement absolu du tube. On voit d'ailleurs quep = -; le mouvement du 



tube peut servir à amplifier la variation barométrique rn. 



» Dans un tube de verre ordinaire on a toujours B>C, mais le rapport 

 des deux sections B et C peut être modifié à volonlé par l'emploi d'une 

 chambre renflée et d'un manchon. On pourrait ainsi obtenir que C fût 

 plus grand que B. Dans ce cas, l'équilibre serait instable. Il faudrait, en 



effet, que le tube montât d'une quantité p = _ pour que l'équilibre 



eût lieu sous la pression |3 -+- m; or, la pression naissante le rendrait plus 

 lourd et le ferait descendre; il s'éloignerait donc de la position d'équilibre 

 au lieu de s'en rapprocher. 



» Si, la pression restant la même, on ajoute un poids zs au sommet du tube, 

 il enfonce de p millimètres, le mercure monte à l'intérieur d'une quantité 

 égale, et l'équilibre a lieu pour p [B — C) =ro. Dans la cuvette, le niveau 

 s'élève alors de n millimètres, et l'on a En = /j(B — C)=w, eu désignant 

 par E la section pleine de la cuvette. Il s'ensuit 



i i \ n E — B-t-C 



B — C E 



C. R., 1867, 2° Semestre. (T. LXV, N» 9.) 47 



