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figure d'équilibre stable, sous laquelle on conçoit que ses molécules pour- 

 raient rester eii repos, de manière que chacune d'elles conservât indéfini- 

 ment de§ coordonnées fixes {x,f, z). Si, par une cause quelconque, ce 

 repos primitif vient à être légèrement troublé, il peut se produire un état 

 vibratoire particulier, déterminé par les formules 



u = S- cos (-+■- + - + £■) cosUJs + e) , 



(0 \ f' = S-cos (- +- -H- + fi-) cos(/v'^ -t- 0' 



îv = S - cos (- -H- +- + fi) cos{tJs -+- s), 



dans lesquelles m, v, iv représentent les trois projections de l'écart du point 

 (x, 7", z), à l'instant t, sur sa position d'équilibre; p., s, ii, p, q, g, s des 

 paramètres constants pour tous les points du système, S une somme de 

 termes correspondant à une série de valeurs de ces paramètres. 



» Pour que ce mouvement soit possible, il faut et il suffit que la dispo- 

 sition géométrique intérieure de la figure d'équilibre soit de telle nature 

 que les molécules occupent les sommets d'iui assemblage réticulaire de 

 Bravais. Il existe alors une infinité de directions de plans réticulaires équi- 

 distants, sur lesquels se rangent les molécules du corps. Soit, pour une de 

 ces directions, p la distance de deux plans consécutifs, a, |3, y les angles 

 que la normale à ces plans fait avec les trois axes des coordonnées, nous 

 aurons 



(a) « = — ^ — ' p = — ^' q 



TTCOSa ' TTCOsp ' TT cosy 



M Soit d'ailleurs i l'indice entier par lequel on peut caractériser le 

 numéro d'ordre du plan sur lequel le point [x, /, z) est situé. Les équa- 

 tions (i) se ramènent à la forme 



u = S-cosm cos[t\ls 



(3) { i^ = S-cosi7r cos(f v'i- + e), 



i ^ 



iy = S -cosin COS (tJs ■+- e), 



dans lesquelles fx et £ désignent des paramètres arbitraires et s un coeffi- 

 cient déterminé. 



