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 vait raisonnablement prétendre. La répétition non interrompue de ces 

 coïncidences dissipa cependant bientôt mes craintes. Qu'il me soit permis 

 de payer ici un tribut d'admiration aux travaux d'un confrère que le mal- 

 heur, depuis ces dernières tristes années, n'a point épargné. 



M Les équations fondamentales de la Thermodynamique, relatives aux va- 

 peurs, aux liquides, aux solides, peuvent se diviser en deux classes bien 

 distinctes. Dans les unes, le travail interne, le travail moléculaire, est traité, 

 implicitement ou explicitement, comme un facteur simple. Dans les autres, 

 on décompose ce travail en ses divers éléments. Je cite un exemple entre 

 mille, pour bien préciser. Lorsqu'un liquide bout sous une pression con- 

 stante, et, par suite, à une température constante, il faut, pour évaporer 

 l'unité de poids, une certaine quantité de chaleur r, que les expériences de 

 M. Regnault nous permettent de déterminer dans un grand nombre de cas; 

 cette chaleur, jadis appelée latente, représente un travail /pSr, formé de 

 deux parties, l'une/exprimant le travail interne engendré par la vapeur en 

 se formant; l'autre p exprimant le travail interne relevant des actions mo- 

 léculaires. Cela posé, dans les équations de la première classe, on laisse 

 intacts les termes r on p et leurs différentielles dr, dp; dans les équations 

 de la seconde classe, on décompose au contraire p en ses deux facteurs R 

 et u, le premier représentant une résistance surmontée, quelles que soient son 

 espèce, son origine ; le second représentant lui espace parcouru, quelle que 

 soit aussi sa nature (écartement de molécules ou autres). C'est l'ensemble 

 des équations de cette dernière espèce qui constitue ce que j'ai appelé la 

 seconde branche de la Thermodynamique, laissant le nom de première 

 branche à l'ensemble, beaucoup plus généralement connu, des équations 

 de la première espèce et des phénomènes qu'elles concernent. 



» Il semble, à première vue, qu'il doive être impossible d'édifier cette 

 seconde branche sans recourir à des hypothèses, soit sur la nature des 

 forces, soit sur la forme, le nombre, la grandeur des atomes, etc. Il n'en 

 est pourtant heureusement pas ainsi. Les phénomènes étudiés, dans cette 

 seconde branche, nous obligent incontestablement à pénétrer par la pensée 

 dans l'intérieur des corps; ils nous invitent à poser certaines hypothèses, 

 mais ils n'en nécessitent aucune pour se laisser exprimer mathématique- 

 ment. 



» En examinant attentivement les causes qui troublent quelques-unes 

 des lois connues depuis longtemps en Physique et réputées applicables seu- 

 lement à certains ordres restreints de cas, on arrive, sans faire aucune sup- 

 position gratuite sur la nature des forces, à donner à ces lois un caractère 



