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 qui a déjà été combattue par M. Helmholtz et par d'autres auteurs, ne ré- 

 pond pas à la réalité, mais qu'elle doit être remplacée par une autre loi 

 que je me permets de communiquer à l'Académie, en me réservant de dé- 

 velopper plus tard, d'une manière complète, les raisons qui m'y ont conduit. 

 » Soient x^y^ z et x\y' , z' les coordonnées rectangulaires, au temps t, 

 des deux particules d'électricité e et e' concentrées chacune en un point. 

 Représentons les coordonnées relatives de e par rapport à e' par 

 :— -,r— .r', ri — r—r\ 'Ç =^ z — z' ; 



désignons, comme plus haut, par r la distance des deux particules, par ds 

 etds' les deux éléments de chemin qu'elles parcourent simultanément, par s 

 l'angle compris entre les directions de ces éléments, et par v et v' les vitesses 

 des deux particules. Si nous représentons par Xee', Yee', Zee' les compo- 

 santes, suivant les trois axes, de la force totale (électrostatique et électro- 

 dynamique) que la particule e éprouve de la part de la particule e', nous 

 aurons d'abord, sous la forme la plus générale, les équations suivantes, 

 dans lesquelles A: désigne une constante positive qui dépend du rapport 

 entre la partie électrodynamique et la partie électrostatique de la force, et n 

 une autre constante sur laquelle nous reviendrons plus loin : 



n'- 



lit \ r dt 



, , d II dr, 



fiH' --1- k—\- — 



dl\r dt 



I dli dl, 

 dt\r dt 



» De ces équations on peut déduire toutes les forces exercées entre des 

 courants galvaniques, ainsi que les effets d'induction. 



» Les composantes de l'action qu'un élément de courant ds éprouve de 

 la part d'un élément de courant ds' sont représentées, d'une manière tout 

 à fait générale, par les expressions 



ciïdsds' 

 cii'dsds' 

 ciV dsds' 



