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» Cependant l'expérience de la dissolution d'un aimant est loin d'être 

 simple. 



» Des expériences nombreuses, qui seront développées dans un prochain 

 Mémoire, prouvent que l'aimantation résiduelle du noyau est fonction de 

 la durée plus ou moins rapide de la dissolution, de la longueur de l'acier 

 et d'une foule de circonstances pertinbatrices. Si les résultats précédents 

 suffisent pour prouver la concentration du magnétisme à la surface, ils ne 

 peuvent servir à trouver la loi exacte des distributions intérieures : on va 

 suivre une autre marche. 



» J'aimante la lame après avoir appliqué à ses extrémités, sur les deux 

 faces, deux longues armatiu'es de fer doux, serrées par des vis de pres- 

 sion. On sait qu'alors elle reçoit, comme si elle était infinie, toute la quan- 

 tité de magnétisme que peut contenir sa ceinture moyenne; je mesure ce 

 magnétisme, puis, ayant réduit la lame dans l'eau régale, repoli sa surface 

 à la meule et remis les armatures, je recommence l'aimantation et sa mesure. 

 A chaque opération ainsi faite, je détermine donc la somme de magné- 

 tisme M que prend, à saturation, un même acier de longueur infinie et 

 d'épaisseur décroissante E. 



» D'autre part, cette quantité de magnétisme est exprimée par la for- 

 mule (i); en supposant e -- E, on a 



» Pour déterminer la constante k il suffit de prendre sur la courbe deux 

 valeurs Met M, correspondant à deux épaisseurs aE et E 



» Posons A"'^^: z, k~^^- = z", et, en divisant, 



M _ 1 — z' 



M, I — z 



ce qui est une équation du second degré dont les racines sont, l'une z' = \ 



qui ne satisfait pas à la question, l'autre z" — k~'^ = i , eu prenant le 



millimètre pour unité d'épaisseur, la valeur moyenne de k a été trouvée 

 égale à i,o85'3. Le tableau suivant montre, conformément à la formule, 

 que le quotient de M par i -- A"'' est une quantité constante. Nous ad- 



