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» Je ferai remarquer d'abord que, pour éfablir les lois de la conducli- 

 bilité calorifique, Fourier n'eut besoin de faire aucune hypothèse sur la 

 nature de la chaleur: il se contenta d'admettre que la quantité de chaleur 

 qui traverse une tranche intra-moléculaire est proportionnelle à la diffé- 

 rence de température des molécules que cette tranche sépare. Plus tard. 

 Ohm ne fit que reproduire la même idée pour découvrir les célèbres lois 

 qui portent son nom ; il admit que la quantité d'électricité qui passe à tra- 

 vers une section d'un conducteur est proportionnelle à cette section et à 

 la différence de tension. On va voir que ce même principe transporté au 

 magnétisme conduira avec autant de sûreté aux lois de la distribution dans 

 un barreau. 



» C'est un fait connu que le magnétisme libre, celui que nous mesu- 

 rons par les attractions qu'il exerce, se transmet de tranche en tranche. 

 Ainsi, quand on place une armature de fer à l'extrémité d'un barreau de 

 même section, une portion de ce magnétisme quitte le barreau pour se 

 transporter sur le fer; un état d'équilibre s'établit, et, entre l'acier et le fer, 

 il n'y a qu'une différence de tension infiniment petite dy. 



» Si donc on considère une section d'un barreau à une distance x de 

 son extrémité, on peut admettre qu'une certaine quantité de magnétisme 

 a été transmise par conductibilité de la distance x à la distance x -f- dx, 

 en prenant des intensités correspondantes^ et T" 4- t^^'. J'admettrai, comme 

 l'ont fait Fourier et Ohm dans un autre ordre d'idées, que la quantité de 

 magnétisme M ainsi transmise est proportionnelle à la section j, à la diffé- 

 rence des tensions — dj e.\.k un coefficient spécial de conductibilité—- 



M=~{,dj. 



» On peut dire, pour justifier cette hypothèse, que, si une nouvelle 

 quantité de magnétisme M, s'ajoutant à la première, traversait la tranche 

 considérée, elle déterminerait une nouvelle différence d'intensité dj égale 

 à la première et qui s'ajouterait à elle, de sorte qu'il doit y avoir propor- 

 tionnalité entre le magnétisme transmis et la différence de tension qui s'é- 

 tablit. On peut dire aussi, d'une manière plus générale, que M est une 

 fonction de dy\, qui s'annule en même temps que (Yj, qu'on peut dévelop- 

 j)er en fonction des puissances croissantes de dy, et qu'on peut ne conser- 

 ver que le premier terme de ce développement. 



» On peut dire enfin que les analystes et les physiciens, ayant admis 

 une hypothèse semblable pour l'électricité et la chaleur, ont les mêmes 



