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 ne suffit pas à rendre compte de la divergence des deux formuli.'s. Le but 

 de cette Note est de l'expliquer par des raisons théoriques. 



M Je me servirai de l'analogie (pii est la base de la théoiie présentée au- 

 join-d'hni |)ar M. Jamin, et je rap|)iiquerai aux quantités de magnétisme. 

 Quand l'équilibre s'établit entre une barre aimantée et un contact de fer 

 doux qui la touche en un de ses points, les quantités de magnétisme aux 

 divers points du système seront distribuées comme le seraient les tempé- 

 ratures sur un système identique de deux barres de conductibilité diffé- 

 rente. Préoccupons-nous seulement de la quantité de chaleur qui traverse- 

 rait, dans cette hypothèse, la surface de contact. Celle-ci représente la 

 quantité de magnétisme dissimulée de part et d'autre de la surface d'adhé- 

 rence, pour reparaître sur la surface extérieure du fer doux. La tension ma- 

 gnétique, égale par définition à la racine carrée de la force d'arrachement, 

 est mesurée par celte quantité de magnétisme, ou par ce flux de chaleur. 



» Considérons, dans la barre et dans le fer doux réduit à un simple fil 

 perpendiculaire à la surface de l'aimant, deux surfaces isothermes (isoma- 

 gnétiques) infiniment voisines, séparées par la surface de contact. Soient a 

 l'étendue de cette surface, c et c' les quantités qui, dans la barre et dans le 

 fil, jouent le rôle des coefficients de conductibilité. I.a surface a reçoit de 



la barre une quantité de chaleur — ca -t-i en désignant par<Vx la distance 



normale à la surface isotherme considérée; elle rayonne de même vers la 



(ité 



première surface isotherme de contact — c'c —,•: et il faut pour l'équilibre 

 que l'on ait 



/ o \ du , du' 



et, comme la quantité de chaleur prise par le contact est négligeable, on a 

 aussi 



(4) u = u'=z. 



» La quantité — c — mesure la tension au point considéré. Rien n'autorise 



a priori à la confondre avec la quantité z. 



» La distinction des quantités de magnétisme et des tensions est donc 

 parfaitement établie. Ce sont des grandeurs d'ordre dilféreut; mais il 

 pourra paraître utile de déduire la formule (i) des tensions de la for- 

 mule (2) des quantités sans chercher à résoudre complètement le problème 

 théorique d'où dépend la solution. 



