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 » Je me bornerai à présenter, à cet égard, les observations suivantes : 

 » 1° La quantité c, qui joue le rôle du coefficient de conductibilité des 

 quantités dans une barre cylindrique de diamètres, est proportionnelle à 

 ce diamètre. Pour s'en convaincre, il suffit d'identifier la formule (2) à 

 celle qui se rapporte à la conductibilité de la chaleur dans une barre de 

 même section. 



„ „. 11 . ) • (lu (iz ^ 



» 2° Bien que Ion ait u ^= z, on na certamement pas — = — • La 

 quantité -r^ est proportionnelle au rayonnement qui s'établit entre deux 



plans parallèles, infiniment voisins, c'est-à-dire est relative à la propaga- 

 tion s'effectuant dans un sens seulement, de telle sorte qu'une molécule n'a 



proprement à fournir qu'à une seule molécule. Le coefficient — au voisi- 

 nage immédiat du contact correspond au contraire à une propagation s'ef- 

 fectuant dans tous les sens; une surface isotherme fournit à une surface 

 d'étendue moindre, et ainsi de suite, jusqu'à zéro. En dehors de tout calcul 

 rigoureux, il semble naturel d'admettre que, si la quantité de chaleur 

 fournie dans le cas de la propagation à une dimension est représentée par 

 une certaine fonction d'un seul paramètre, la quantité fournie dans le cas 

 de la propagation dans tous les sens, à partir d'un point de la surface, est 

 égale à la même fonction de la racine carrée de ce paramètre. On a, d'a- 

 près (2), 



(4) — -r — ^ • 



On aurait donc, en désignant par p une constante convenable, 





ilx 



enfin la tension y serait 



y/; 



i\^r 



1 _ iv_ 



[i ter) y — — c'-^ = m\JrA'B'-e 7t- 



Cette dernière formule est identique à la formule (1) en posant 

 (6) 



///A'B' = A, 

 B'= B. 



» La théorie du contact d'épreuve, telleque nousvenons de l'exposer, indi- 

 que les limites dans lesquelles la méthode employée pour la mesure des ten- 

 sions estapplicable. Les dimensions transversales du contact doivent être assez 



