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 que des positions d'équilibre définilives. Je reviendrai ultérieurement sur 

 celle iioiivello manière d'opérer. 



» Pour le moment, je me bornerai à indiquer un certain nombre de ré- 

 gullats. 



» J'ai reconnu facilement d'abord que le maximum se rapproclie de la 

 partie la moins réfrangiblo du spectre à mesure que la température de la 

 source s'abaisse. J'ai vu, en outre, que, dans ce cas, les courbes repi ésenta- 

 tives ties résultats, tout en s'abaissant, glissent, sans se déformer, dans le 

 même sens que le maximum. 



» Puis, j'ai partagé les spectres étudiés en quatre portions définies par 

 les distances angulaires du ronge extrême à chacune de leurs limites et, 

 prenant les rapports des quantités de chaleur de chacune de ces parties à la 

 quantité totale de chaleiw du spectre considéré, j'ai obtenu les résultats 

 consignés aux tableaux suivants : 



TABLEAn I. — Méthode des impulsions. 



Tcmpiraluios mcsuri'i's par l'actinomètre. 



( = 10. f=8,2. l = -,2. t=3,i. 



o , / 



— 1.24 il o.iG... 0,088 0,042 o,o3i o 



0.16 à 1.3(3... 0,443 0,441 0,433 0,307 



1.36 à 2.56... <>,îo4 o>4'9 0,435 0,528 



2.56 à 4-ï6-.. 0,064 o,og8 0,101 0,164 



0,999 1,000 0.999 o>999 

 » I.e platine commence à fondre quand l'actinomètre donne 10, 3. 

 » Prenant les rapports des quantités de chaleur mesurées par la pile à 



celles mesurées par l'actinomètre, on a, pour les températures 10; 8,2; 



7,2; 3,2, les rapports f), 14 ; 5,86; 5,77; 4,38. 



Tableau II. — Méthode des températures fixes. 



Intervalles. 



-o°44' i 



0.16 à 1.36... 

 1 . 36 à ?. . 56 . . . 

 2 . 56 à 4 • ' 6 . . . 



".999 0-999 ">99'^ "'99^ o>999 



» Si l'on prend les rapports des quantités de chaleur répandues dans ht 

 partie lumineuse aux quantités totales répandues dans le spectre, on a, 



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