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de Gospord à Porstmouth avec un télégraphe à aiguille anglais peu sen- 

 sible, et à une dislance d'environ 3 kilomètres. 



» Pour peu qu'on étudie la disposition de ces expériences, on se rend 

 aisément compte des effets électriques qui se trouvent [)ro(luits dans cette 

 circonstance; car, d'après les recherches de MM. Kirchhoff et Sinaasen sur 

 les transmissions électriques à travers les milieux conducteurs indéfinis, 

 on sait que le flux électrique ne se propage pas d'une plaque à l'autre, à 

 travers le liquide ou à travers le sol, dans une seule direction, mais bien 

 clans tous les sens à lafois[i), d'où il résulte que, quelle que soit la position des 

 deux plaques reliées avec le récepteur par rapport à celles communiquant 

 au générateur électrique, il existe toujours une portion de courant qui 

 passe de l'iuie à l'autre et qui se dérive par conséquent plus ou moins 

 facilement à travers le galvanomètre de ce récepteur. On comprend seu- 

 lement que cette portion de courant ne peut être que très-minime, com- 

 parée à celle qui passe par les fils du générateur, et elle V est cCautant plus 

 que la distance séparant les deux stations est elle-même plus fjrande. Les for- 

 mules de M. Kirchhoff permettent d'ailleius de la déterminer, et, si l'on ef- 



(i) On peut se rendre facilement compte de ce genre de propagation électrique, en plon- 

 geant, on différents points d'un bain galvanoplastiqne traversé par un courant, les deux 

 extrémités des rliéophorcs d'un galvanomètre. On verra, par exemple, que si ces deux 

 extrémités sont placées entre les deux électrodes, le courant sera dirigé de la cathode à 

 l'anode à travers le liquide, comme il est du reste facile de le comprendre ; mais si ces deux 

 extrémités sont plongées derrière la cathode ou derrière l'anode, on constatera la présence 

 d'un courant marchant en sens contraire et semblant se diriger vers les bords du vase exté- 

 rieur. RI. Menant, dans le journal la Science, de iSSS, a publié un intéressant article sur ces 

 divers courants, qui ne sont d'ailleurs autres que ceux étudiés mathématiquement et expéri- 

 mentalement par SIM. Kiirlihoff et Smaascn. C'est l'étude de ces courants qui a conduit ces 

 savants à conclure que, dans uu conducteur de masse indélinie, la propagation électrique se 

 développe suivant des surfaces sphériqucs (jui passent toutes par les centres des électrodes, 

 en augmentant successivement do diamètre, et qui se développent dans les deux sens de 

 manière à former comme des zones rayonnantes autour des électrodes (supposées sphéri- 

 ques), ayant pour limite de développement l'infini, c'est-;\-dire la ligne réunissant les centres 



des électrodes. Dans ces conditions la résistance /-du conducteur a pour expression rr= , 



/ r(|uésentant le coefficient de comluctibilité, le rayon de l'électrode. Or il est facile de 



déduire de cette formule, qui devient /■ ; r - dans le cas où le milieu indéfini est coupé 



pai- un i)lan, que cette résistance est incicpeiidante de la distance des électrodes, et est en 

 raison inverse des rayons de celks-ci, ce (pii conduit à admettre implicitement que cette 

 résistance est en raison inverse des racines carrées des surfaces des électrodes. 



