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 deconrîiiite en usage, qui sont l'objet de ma précédente Note (*), les nappes 

 liquides ont pour axe commun celui du tuyau; dans les canaux elles ri- 

 vières, les plus voisines des parois leur sont également parallèles (**), mais 

 ce parallélisme s'altère progressivement à mesure que les nappes sont plus 

 rapprochées du filet principal, de telle manière que leur profil transversal 

 paraît tendre à devenir circulaire ('**). 



» 2. Pourénoucer une cinquième notion préliminaire, considérons, dans 

 un courant liquide, le corps limité transversalement, à un instant déter- 

 miné, par deux sections de ce courant situées à une distance quelconque l 

 l'une de l'autre : en cet instant, le centre de gravité G du volume ùl, et les 

 centres de gravité particuliers s de ses nappes, sont dans un même plan P 

 normal, comme les deux sections précitées, à la direction du coiuant, puis 

 ils s'éloignent inégalement de ce plan supposé fixe : à la fin de l'unité de 

 temps, la longueur <les nappes du corps fluide considéré est, par suite de 

 l'uniformité du régime, la même qu'au commencement, de sorte que les 

 distances des points s au plan P sont devenues égales aux vitesses v (****); 

 quant à celle du point G, elle a acquis une valeur .r, facile à obtenir de 

 diverses manières; si, par exemple, en ce dernier instant, on applique par 

 rapport au même plan le théorème général des moments des centres de 

 gravité d'un système matériel, on a, en désignant par co l'aire de la sec- 

 tion d'une nappe, et remarquant que, pour un liquide à régime uniforme, 

 la densité est une constante, 2iwf = Ùx; or, la somme Zwc, qui comprend 



(*) Voir It's Comptas iciiùits, siaiirc du i3 mars ifS^G. 



(*"■) L'égalité, au moins très-approximative, des vitesses des Tdels en contact avec les 

 parois, égaillé que l'on peut regarder comme prouvée par de nombreux résultais d'obser- 

 vation, s'expli(|ue en considérant (pic l'action motrice de la gravité est la même pour tous, 

 et que la résistance des parois est indépendante de la pression staiii|ue : ini défaut d'unifor- 

 mité dans leur rugosité, et des angles rentrants, peuvent, il est vrai, troubler cette égalité, 

 mais les dilférences de vitesse <)ui en résultent dans le lit, ordinairement liomogène, d'un 

 même courant, sont insignifiantes. 



(***) Cette tendance est vraisemblablement duo à une sorte d'attraction qui résulte des 

 différences do vitesse des na|)|)es. (oiuiue le prouvent les iiliénomèncs de la communication 

 latérale du mouvement. 



(****) Les bases d'amont et d'aval du coips fluide considéré sont devenues des surfaces 

 courbes dont chacune représenterait géométriipiement, en ce dernier instant, la loi de l'ac- 

 croissement des vitesses c, et qui s'allongent ensuite progressivement : cette variation conti- 

 nue do la foiiiio d'un sv-iléuie dos mêmes moléiudes |iourrait être nommée dcfiinnation 

 latente. 



