40, 3. Ber ek : Theorie d. Spiegelkondensoren f. Dunkelfeldbeleuchtung. 227 



beäingungen der Beobachtungsobjektive. So werden z. B. noch viel 

 weiter gehende Erhöhungen des toten Aperturbereichs in Kauf ge- 

 nommen, um achromatische Trockensysteme mittlerer Apertur für die 

 Dunkelfeldbeobachtung nutzbar zu machen. Anders als mit künst- 

 licher Abbiendung sind diese Objektive wegen ihres relativ großen 

 Zonenfehlers in der sphärischen Korrektion für die Beobachtung im 

 Dunkelfeld kaum brauchbar, gerade so, wie sie auch bei der Hell- 

 feldbeobachtung gröberer Strukturen eine volle Aperturausnutzung, 

 d. h. in diesem Falle volle Beleuchtungsapertur, nicht vertragen, im 

 Gegensatz zu den Fluoritsystemen und Apochromaten mit ihrer un- 

 vergleichlich besseren nicht nur chromatischen, sondern auch sphäri- 

 schen Korrektion. 



Wenn man von dieser sekundären, freiwilligen Erhöhung des 

 toten Aperturbereiches absieht und die höchste Beobachtungsapertur 

 aufsucht, bei der für einen gegebenen Spiegelkondensor gerade 

 Dunkelfeldbeleuchtung innerhalb des ganzen Sehfeldes im Mikroskop 

 eintritt , so zeigt sich , daß bei den gebräuchlichen Spiegelkonden- 

 soren zwischen ihrer unteren Grenzapertur und der höchst möglichen 

 Beobachtungsapertur ein nicht nutzbares Intervall von merklicher 

 Größe verbleibt, das wir den primären toten Aperturbereich nennen 

 wollen. Die Notwendigkeit des primären toten Aperturbereiches führt 

 F. Jentzsch , der sich allein zu diesem Gegenstand äußert , auf die 

 flächenhafte Natur der Lichtquellen zurück \ Der wirkliche Sach- 

 verhalt ist aber folgender : In Abb. 2 a ist (r der Ort des Präparates, 

 ÄPk der Ort der Austrittspupille des Spiegelkondensors, d. h. der 

 Bildort der nach der Objektseite projizierten Aperturblende im 

 Spiegelkondensor, EP^ der Ort der Eintrittspupille des Mikroskops, 

 d. h. der Bildort der nach der Objektseite projizierten Aperturblende 

 des Mikroskopobjektivs. "Würde es sich darum handeln, ein punkt- 

 förmiges Sehfeld zu erleuchten, so müßte EPq bis auf den Durch- 

 messer PQ geschlossen sein, damit keiner der AP^ passierenden, 

 d. h. der beleuchtenden Strahlen ins Objektiv eintreten kann. Die 

 Apertur des Objektivs wäre dann offensichtlich n • sin üq = 7i • sin a^, 

 d. h. der tote Aperturbereich ist Null. Handelt es sich dagegen um 

 Erleuchtung eines objektiven Sehfeldes vom Durchmesser 2r (Abb. 2b), 

 so muß EPq bis auf den Durchmesser P' Q' geschlossen sein, damit 

 die zur Beleuchtung dienenden Strahlen nicht ins Objektiv eintreten 

 können. In diesem Falle ist a« offensichtlich notwendig kleiner als a^, 



1) Jentzsch, F., Verhandl. d. Deutsch, phys. Ges. Bd. 12, 1910, S. 987. 



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