228 Berek : Theorie d. Spiegelkondensoren f. Dunkelfeldbeleuchtung. 40, 3. 



d. h. der tote Aperturbereich von Null verschieden. Aus der Abb. 2 b 

 kann man durch Anwendung elementarer geometrischer Sätze leicht 

 folgende Beziehung ableiten: 



tg«,-tgao = r(l-^). (1) 



Die Größe des toten Aperturbereicbes hängt also von zwei 

 Dingen ab : 



1) von der Größe des objektiven Sehfeldes, 



2) von den Pupillenlagen. 



Je kleiner das objektive Sehfeld, um so kleiner der tote Apertur- 

 bereich. Der tote Aperturbereich verschwindet in jedem Falle, wenn 

 die Austrittspupille des Beleuchtungssystems mit der Eintrittspupille 



an. 



Pupillenlage, objektives Sehfeld und toter Aperturbereich. 



des Beobachtungssystems zusammenfällt (jj^ = J9q). Dieses letztere 

 ist bekanntlich die Grundbedingung für einwandfreie Beleuchtungs- 

 verhältnisse unter direkter Strahlenvermittlung im Gesichtsfeld zu- 

 sammengesetzter optischer Systeme. Es ist interessant, hiermit ihre 

 Bedeutung auch für die Dunkelfeld- und Ultramikroskopie, also hier 

 bei indirekter Strahlenvermittlung zwischen beleuchtendem und ab- 

 bildendem Teil, erwiesen zu haben. 



Die eben entwickelten Bedingungen für die Strahlenbegrenzung 

 habe ich nun durch folgendes Experiment verwirklicht: In der Ein- 

 richtung der Abb. 3 ist Z eine Zentralblende variabler Größe, I eine 

 Irisblende, ein abbildendes System, S ein Spiegelkondensor. ZI ist 

 die Eintrittspupille der Einrichtung, ihr durch in den Spiegel- 

 kondensor entworfenes Bild die Austrittspupille. Durch Regelung 

 der Entfernung zwischen ZI und oder zwischen und & kann 



