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dans l'orbite) : .' 



àa= , ^ ' 'V— 1-1 - •sm{v — is), 



. aHe 2H . , , 



âe=- , . i> 7, ,■ ■ sm (t' — cr , 



\/a[i—e') v'«('— ^) 



. 2H , > 



<?£= -h-, — ., , ■cos{v — >sr) 



2H(i — c'+y/i — e') , , / / V 

 ■ , — , n IoS- nep. (i + ecosff — w), 



3. 



na' =^\lk} — H6... (& élant la vitesse des radiations solaires) 



cf « = + -, - • V + , ■ s,m[v — zs). 



\Ja[i—é>Y v/a(i— e')» ^ ' 



En négligeant, dans la dernière expression, toutes les quantités périodiques, 

 on obtient celle dont j'ai fait usage dans mon premier Mémoire (Comptes 

 rendus du 29 novembre), à savoir : 



, , 3 H(i + e') . j 



2V/a(i— e')' 



Dans l'hypothèse d'un milieu dont la résistance aurait pour expression 

 K(p {-)'{-r] ' I3 variation du grand axe serait [Méc. cél., t. IV, p. 352) 



/2Ky (-j a'[i+2ecos(<' — ci) -1-e']' 

 [i-|-ecos(K — bf)]' 



et elle ne s'accorderait avec la précédente que dans l'unique cas d'une orbite 

 presque circulaire, où l'on pourrait négliger les puissances de e supérieures 



à la première, et traiter Ry [-) comme une simple constante. S'il s'agit de 



l'orbite très-excentrique de la comète d'Encke, il n'en sera plus ainsi : les 

 deux hypothèses conduisent alors à des expressions différentes pour les va- 

 riations périodiques des éléments; mais M. Encke seul pourrait décider 

 entre elles en les comparant à la marche de sa comète pendant la durée des 

 observations. 



1) Si l'incertitude des observations ou les petites erreurs constantes dont 

 elles peuvent être affectées suffisaient, comme M. Encke parait l'appréhen- 

 der, à masquer la différence des deux hypothèses en ce qui concerne les 



