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fares dans les espaces capillaires, j'essayai d'appliquer mon analyse au 1^1 9" 



mouvemenl d'oscillation des liquides dans leslubes recourbées (rès-élroifs. 

 On conçoit, en eiFet , que dans ce moment la courbure de la surlace du 

 liquide change sans cesse, ce qui produit une force variable qui tend à 

 élever ou à déprimer le liquide, suivant que la surface est concave ou 

 convexe. Cette force a sur le mouvement du liquide une influence sen- 

 sible lorsque le tube est fort étroit, et quand les oscillations ont peu 

 d'étendue. Quelques expériences me paraissent l'indiquer j mais le frot- 

 tement du liquide contre les parois du tube, et la viscosité des molécules 

 liquides, ou la difficulté plus ou moins grande qu'elles éprouvent à 

 glisser les unes sur les autres, deux causes qu'il est presque impossible 

 de soumettre au calcul et de combiner avec le changement de sa surface, 

 me firent abandonner celle recherche. I^'efiet de ces causes est remar- 

 quable, même dans les phénomènes capillaires, et l'on doit user de pré- 

 cautions pour s'en garantir. On l'éprouve journellement dans les obser- 

 vations du baromètre, qu'il faut légèrement agiter pour avoir la hauteur 

 du mercure due à la seule pression de l'atmosphère. Cet effet s'observe 

 encore lorsque l'eau s'élève dans un tube de verre capillaire. Newton, 

 Hanskbée et M. Haiiy n'ont trouvé, par leurs expériences, que la moitié 

 de la hauteur observée par M. Gay-Lussac. Les premiers employaient 

 des tuUes secs, dont les parois opposaient par leur frottement et par l'air 

 adhérant à leur surface une résistance sensible à l'ascension de l'eau ; le 

 second, pour anéantir cette résistance, humectait ces parois j il obtenait 

 ainsi une hauteur toujours la même, et double à peu près de la précé- 

 dente. 



Le frottement et la viscosité des liquides doivent être principalement 

 sensibles dans leur écoulement par des canaux étroits; ce phénomène 

 composé ne peut donc pas nous conduire aux lois de l'attraction molé- 

 culaire. Quand on veut remonter à un principe général, la méthode phi- 

 losophique prescrit d'en considérer les ellets les plus simples. Ce fut par 

 les lois simples du mouvement elliptique, que Newton découvrit le prin- 

 cipe de la pesanteur universelle, qu'il eût difficilement reconnu dans les 

 inégalités nombreuses et compliquées du mouvement lunaire. On doit 

 pareillement l'echercher les lois des attractions moléculaires, en consi- 

 dérant leurs effets dans les phénomènes de la statique chimique et dans 

 ceux que présente l'équilibre des liquides contenus dans les espaces ca- 

 pillaires. Ces phénomènes ne laissent aucun lieu de douter que ces at- 

 tractions soient insensibles à des dislances sensibles; ils prouvent encore 

 qu'elles s'élendent au-delà du conlacl : autrement l'expression intégrale 

 des effels capillaires serait nulle, ainsi que l'influence de la masse dans 

 les affinités chimiques, influence dont ^1. Berthollet a si bien développé 

 les eii'els, et à laquelle la théorie capillaire prèle l'appui du calcul. Mais 

 s'il est indispensable d'admettre, entre les molécules, des substances 



