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de l'échelle therraornétrique ordinaire. Delaroche entreprit de les con- 

 tinuer au-dt>là de ces limites ; il trouva alors que la loi établie par 

 Newton c'avait plus lieu, et que la communication des inlluences 

 calorifiques s'opérait suivant une proportion plus rapide que la simple 

 proportionnalité. Le but de la note que je vais lire est de tirer des ex- 

 périences mêmes de Delaroche une nouvelle confirmation de ce résultat. 

 Les procédés par lesquels il y était parvenu reposent tous sur le 

 principe suivant : concevons qu'une source constante de chaleur agisse 

 à distance sur un corps B suspendu dans l'air : ce corps s'échauttera 

 peu à peu par l'absorption du calorique qu'il reçoit de la source ; mais 

 en même temps, devenant plus chaud que l'air qui l'environne, il ten- 

 dra à s'v refroidir comme tout autre corps, de façon que son état 

 absolu, a chaque instant, dépendra de ces dcnxeifets balancés. D'après 

 cela on voit que la température du corps s'élèvera tant qu'il recevra 

 plus qu'il ne donne, mais elle deviendra stationnaire quand ces échanges 

 seront é^mux. Or, ea supposant ce maxinrani assez peu élevé pour 

 qu'on puisse encore y appliquer la loi logarithmique, qui suffit dans, 

 l'étendue de l'échelle thermoraétrique, la quantité C de calorique per- 

 due par le corps B en un instant infiniment petit, sera proportion- 

 nelle à l'excès / de sa température sur celle de i'air environnant , et 

 si la même loi logarithmique peut aussi être appliquée à la source mal- 

 gré l'élévation de sa température, ce que nous voulons éprouver, la 

 quantité C devra être aussi proportionnelle à l'excès T de cette tem- 

 pérature sur celle du corps lî.Donc quel que soit le degré de chaleur de la 

 •"ïeurce, pourvu que son mode d'action sur i/, et le mode d'action de B 

 sur l'air soient toujours les mêmes, les différences t et T devront 

 avoir entre elles un rapport constant. 



Nous avons employé la supposition d'une source constante parce 

 que le raisonnement en devenait plus simple, mais cette constance 

 n'est nullement nécessaire 3 car imaginez que rinlluence calorifique 

 émane ainsi d'un corps échauffé suspendu daiis l'air libre : la tempéra- 

 ture de ce corps baissera graduellement pendant qu'il échauffera de 

 loin le thermomètre B , mais celle marche inverse amènera de 

 même une époque où le thermomètre B cessera de monter pour re- 

 descendre ensuite, et à cette époque les quantités de chaleur qui lui 

 arriveront de la source seront encore exactement égales à celle qu'il 

 émet dans l'air environnant. Supposez- donc qu'à cet instant fixe on 

 observe la température de l'air, celle du thermomètre B , et celle du 

 corps chaud qui agit sur lui : les différences de ces températures don- 

 neront t et T, exactement comme si l'on se fût servi d'une source 

 constante. Seulement il faudra faire rapidement l'observation à l'épo- 

 que fixe du maximum, car cet état ne durera qu'un inslant; au heu 

 qu'il subsistera toujours si l'on employait une source constante de 

 chaleur. C'était en ellet ainsi que Delaroche opérait. 



