que , selon la théorie , 



( -os^ ) 



la densité du gaz hydrogène étant ~ç de 

 celle de l'air atmosphérique, le rapport des sons devrait être celui 

 de ]/T5 ou de 3,6 à i ; c'est-à-dire celui de sû*^ à ut^. M. Chladni, qui a 

 bien remarqué ce fait dans son acoustique, s'est borné à signaler tout 

 ce qu'il a de singulier , et je ne sache pas qu'aucun physicien en 

 ait donné l'explication. Je me propose de montrer ici qu'il tient à ce 

 que des colonnes gazeuses de diverse nature, vibrant dans un même 

 tuyau, y forment des subdivisions inégales dans le même ordre de 

 vibrations; de sorte que les sons qui en résultent, et que l'on com- 

 parait comme provenant de colonnes égales, résultent réellement d'iné- 

 gales longueurs 3 mais cette explication exige quelques préliminaires sur 

 la manière dont les vibrations sont exécutées ou propagées dans des 

 tuyaux d'orgue, tels que ceux dont on s'est servi pour ces observations. 



Tous les physiciens savent que, lorsqu'une colonne gazeuse entre 

 en vibration sonore dans un tuyau cylindrique, sous une pression don- 

 née , le nombre des vibrations qu'elle exécute par seconde peut se 

 calculer théoriquement d'après la densité du gaz et la longueur des 

 ondes sonores qui se forment dans le mode de vibration que l'on con- 

 sidère; mais on peut encore parvenir au même but en écoutant le 

 son rendu par le tuyau, et cherchant son unisson sur un monocorde 

 tendu par un poids constant et connu ; car, connaissant ce poids, celui 

 de la corde sonore, et la longueur de cette corde, quand elle vibre 

 à l'unisson du tuyau, le nombre des vibrations qu'elle exécute par 

 seconde, peut se déterminer par les formules de la mécanique. Or, 

 en opérant ainsi, on trouve que le son rendu par le tuyau est toujours 

 un peu plus grave que la tliéorie ne le donnerait, d'après sa longueur 

 et la vitesse de propagation des ondes aériennes qui s'y forment; ou, 

 ce qui revient au même, pour obtenir d'un tuyau d'orgue, soit fermé, 

 soit ouvert, un son déterminé, correspondant à un certain nombre de 

 vibrations par seconde, il faut employer une longueur un peu moindre 

 que la théorie ne le suppose : par exemple, si l'on veut un tuyau ou- 

 vert, dont le son fondamental exécute 5i2 vibrations par seconde, 

 ce qui répond à des ondes aériennes libres de 2 pieds de longueur, il 

 faut donner à ce tuyau un peu moins de deux pieds de long. 



Cette différence tient, comme D. Bernoulli l'a fait voir, au mode 

 d'ébranlement que l'on est obligé d'employer dans les tuyaux d'orgue, 

 pour y mettre la colonne aérienne en vibration. Ce mode consiste à 

 souffler par une fente fort étroite, presque paralièlemeiît à leur lon- 

 gueur , inie lame mince d'air qui vienne se briser sur les bords tran- 

 chans d'une ouverture pratiquée dans les parois du tuyau même, et 

 que l'on appelle sa bouche. De là, il résulte que les premières couches 

 de la colonne, qui seules reçoivent l'ébranlement initial, ne sont im- 

 médiatement agitées que dans les parties de leur masse, qui sont situées 

 Lwraison de décembre» 2Ô 



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