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préoccuper de la coïncidence des isothermes trop rap- 

 prochées de ce point, que de celles qui l'encadrent de 

 plus loin, dont la détermination présente moins de ditti- 

 cultés »; et encore : « L'instabilité de la matière finit par 

 devenir telle qu'on ne peut plus arriver à obtenir une 

 position t\\e du ménisque au voisinage du point criti- 

 que (I). » 



En se servant du procédé absolument direct que nous 

 avons indiqué antérieurement (2), il est facile de recon- 

 naître que l'on obtient nécessairement l'homogénéité de 

 densité de la masse à la température critique dans deux 

 cas particuliers; et lorsque ces conditions sont satisfaites, 

 ces densités sont sensiblement dans le rapport de un à 

 deux, l'une représentant la densité critique du liquide, 

 l'autre la densité critique de la vapeur. 



Il nous a paru intéressant d'examiner à ce point de vue 

 les magnifiques réseaux d'Amagat, afin de vérifier si les 

 faits représentés par ceux-ci correspondent à l'idée que 

 l'on se fait généralement du phénomène critique. 



On dit que la température critique est la température 

 à partir de laquelle les parties rectilignes des isothermes 

 cessent d'exister. Mais on commet certainement une 

 erreur si l'on admet que la dernière de ces droites (celle 

 qui correspond à la température critique) se confond avec 

 un élément rectiligne. 



La figure l représente à peu près l'aspect général que 

 prendrait le réseau s'il en était ainsi. On pourrait alors 



(1) Journal de physique de d'Alnieida, 3 e série, 1. 1, p. 290. 



l2j Bull de l'Acad. roy. de Belgique, 3 e série, t. XXXI, p. 379, 1890. 



