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atteindre, nous pourrons, à cause de la petitesse de m l9 

 supposer, dans le second membre, » = nt ; alors 



ic. 

 (41. . . . ày = sin (d -+- S, -t- y), 



n -+- i 



quantité très petite, de sorte que y pourra être considéré 

 comme constant dans l'intégration de la seconde et de la 

 troisième équation, qui donneront ainsi 



5). . . sin y Ai = cos(/J ■+- fi, -+- s-), 



(6). . . ? = nt coty sin(<J ■+- pi -+■ ?)• 



Or l'observation a établi que l'angle y, compris entre 

 l'axe instantané et l'axe d'inertie, n'est probablement 

 pas supérieur à 0",1; coty est donc très considérable, 

 et rien ne prouve que les facteurs ^^ cotyet^jjycoséc y 

 soient des quantités très petites. 



Bien au contraire : en admettant, ce qui est suffisam- 

 ment correct, que u.j cosécy et p., coty sont égaux à 

 l'unité, les facteurs précédents seront, en nombres 

 abstraits, un peu inférieurs a 2^36635' ou, en temps, a six 

 secondes (*). 



O Cette valeur extrêmement grande provient de ce que nous avons 

 pris pour plan fixe, non Fécliptique, mais l'équateur instantané, dont 

 l'incdinaison sur l'équateur géographique reste toujours très faible. 



Mais la forme même de la troisième des équations (1) montre que 

 l'angle <p, ou l'heure, est affecté de la nutation eulérienne. On s'en 

 assurerait en développant cette équation d'après le système (corrigé) 

 d'Oppolzer. Si nous ne le faisons pas, c'est pour les motifs invoqués 



