4 THÉORIE DES MOUVEMENTS D1URISE, ANNUEL 



l'obliquité de l'écliptique comme une constante, parce qu'elle n'est sujette 

 qu'à une variation séculaire très faible et à une nutation qui peut à peine 

 s'élever à 10". 



Mais puisque les astronomes jugent à propos de conserver jusqu'aux 

 0".0001 dans leurs formules, il n'est plus permis de négliger la nutation 

 en obliquité dans aucun des termes qui sont des fonctions de cette 

 obliquité. 



Nous allons donc l'y introduire, mais en nous bornant aux deux pre- 

 miers termes seulement de la nutation ; c'est-à-dire que, dans nos équations 

 différentielles, nous allons remplacer l'obliquité vraie 5 par 6 -f e, O dési- 

 gnant l'obliquité moyenne, considérée comme constante, et e la nutation en 

 obliquité, que nous ferons égale à 



(96) t = N,cosQ -t- N 2 cos2Q, 



N, représentant la constante de la nutation, 9". 223 et K 2 la con- 

 stante 0".54. 



GO. Commençons par nous occuper du terme qui donne la précession. 

 Nous avons trouvé (61) 



dp p — o 



sin e — = SoU„ = — s 3 H, 



al 1 — o 



P désignant une constante. 



En remplaçant par O -j- e, cette équation devient : 



~t = — 2P(r, - s,<0 = — -2Pc,{\ - /,N, cos Q — t,N, cos 2©). 



(/( 



Si nous faisons 2Pc, = P,, constante de la précession, nous aurons 



(97) ^ = _ ï>,t + - !sinQ + - — sin20. 



u, 2m, 



Le premier terme du second membre est la précession. 



