61 THÉORIE DES MOUVEMENTS DIURNE, ANNUEL 



de l qui leur correspondent séparément, et ainsi des autres, et si Ton satis- 

 fait séparément à^chacun des systèmes d'équations : 



dSl b dSm a 



— =— - n{'hn t -+- ty,); — — = - «(«, + <>>,); 

 dt A Ut d 



on aura 



31 = S<Mi, 3m = l3in t . 



Écrivons maintenant 



3/) = 2v { cos(t),t ± y), 3q = l[zp u, sin (i\t ± y)] , 



ce qui est la forme générale des termes dont se composent $p et à/, et 

 appliquons la méthode d'intégration que nous avons développée à l'art. 32, 

 en considérant tout d'abord u { comme constant (*). 



Nous trouverons, après avoir fait £ = ^ = y. , ce qui est permis ici, vu 

 la petitesse des termes que nous obtiendrons : 



(103). . 36=S- sini>,<, sine<fy= "5 (±- cosi-.M, 



formules dans lesquelles u 2 représente, comme dans les chapitres précé- 

 dents, le rapport^ • 



70. Dans l'application de ces formules, nous ajouterons entre eux les 

 termes qui proviennent des actions du Soleil et de la Lune. 



On voit qu'ils auront pour facteur commun la quantité ~ ^— ^ provenant 

 de E, multipliée par p = ^=^ , ou | — ^ que nous ferons égale à F'. 



II est aisé de s'assurer que cette simplification n'aura, en pratique, aucune influence 

 sur le résultat. 



