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 z ei j deux parties de la distance c données par les deux équations 



K(r —r) K' (r' — zy ^ 



—————— =-= 5 



Enfin /^, la force avec laquelle les deux plans nialéiiels sont alliics 

 l'un vers l'autre ; g 



M. Girard dit que l'on aura I 



TnÉORiME II. 



Conservant aux mêmes quantités les mêmes dénominations , K et A' 

 exceptées , si l'on suppose que par l'efl'et de la tendance des deux plans 

 A e\.B k se combiner avec le fluide interposé , la densité dos couches de 

 ce fluide varie suivant une certaine loi , à raison de leur distance aux 

 plans attirans , et que l'on appelle g la densité de la couche fluide 

 éloignée du plan A de la quantité j , et du plan B de la quantité z ^ 

 on aura 



^_S / Mjr-r) M'{r'-z) \ 



ë \ J ^ / 



M et M étant des coeflliciens constans. 



ThéorèmeIII. 



Lorsque les deux plans matériels A el B sont formés de la même 

 substance , et ont par conséquent la même tendance à la combinaison 

 avec le fluide interposé , on a K=K' , r=r', d'où z=j=^c. 



Dans le cas de l'incompressibilité du fluide , on aura 



2 SK ( 2 r — c ) . 



et dans le cas où la densité du fluide varie par l'effet de la tendance à U 

 combinaison , on aura 



2 SM (2 r — c) 



F = 



ë 

 D'où l'on voit : 



