DU MONDE PHYSIQUE. 



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différentes, exerceront, sera 



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et ce rapport, quand le volume commun V tendra vers l'infini, tendra aussi 

 vers l'infini; c'est ce que l'on voit en posant r = oo . Si donc la force répul- 

 sive n'était pas interceptée par la masse gazeuse, on serait obligé d'admettre 

 non seulement qu'une paroi en contact avec un gaz de densité doiuiée et 

 constante peut en recevoir une pression variable, susceptible de croître 

 indéfiniment et dépendante du volume de ce gaz, mais que pour un même 

 volume gazeux à une même densité, la forme du récipient qui contient le 

 gaz peut faire varier dans toutes les pro|)ortions, et jusqu'à l'infini, la pres- 

 sion exercée sur une partie donnée de la surface du récipient. 



Il est facile de voir que plus â, c'est-à-dire la distance entre le point sur 

 lequel agit la répulsion et la surface du volume répulsif, est petite, plus le 

 volume V devra croître avant que la variation de répulsion qui provient 

 soit du changement même du volume, soit du changement de forme de 

 ce volume, devienne très sensible. La mise en nombres des formules pré- 

 cédentes exigerait la connaissance de l'ordre de grandeur des distances molé- 

 culaires du gaz. D'après les déterminations tentées par plusieurs physiciens, 

 et que je cite en détail plus loin au sujet du calcul des masses élémentaires 

 en valeur absolue, déterminations dont la concordance inspire une certaine 

 confiance, ces distances seraient en moyenne de 0""",000001. En faisant 

 alors, dans (1 ), a -r=0,000001 et r=2000;dans (2),«' — X = 0,000001, 

 X = 1 000 et /3 = d ; on trouvera ]^ = y- C'est-à-dire que, dans la supposition 

 de la transmission de la force, si la pression dans une sphère de 2 mètres 

 de rayon est de 9 atmosphères, elle ne serait, pour la même densité du gaz, 



