U SUR LE SYSTÈME DES FORCES 



même température deux atomes différents possèdent des quantités de chaleur 

 égales. Il n'y a, en effet, que deux manières de concevoir comment des 

 atomes différents peuvent être dans un même état physique par rapport 

 à la chaleur : ou bien leurs surfaces possèdent, comme il vient d'être dit, 

 de la chaleur uniformément distribuée à une densité correspondante au 

 nombre appelé température, ou bien l'expression « une môme tempéra- 

 ture » signifie qu'ils possèdent des quantités totales égales de chaleur. 

 Dans cette dernière manière de voir, la température est la quantité de chaleur 

 d'un atome, quantité identique pour tous les atomes; mais alors le mot 

 température n'a plus de sens quand on veut l'appliquer à une portion de 

 la surface d'un atome. On ne peut plus dire que toutes les parties de cette 

 surface sont à la même température, et il faudrait employer une autre expres- 

 sion pour dire que des parties de surface égales contiennent ou ne con- 

 tiennent pas des quantités égales de chaleur. 



Cette dernière difficulté rend logiquement inacceptable la seconde con- 

 ception de la température. En effet, notre supposition de l'égalilé d'action de 

 tous les points de la surface entraîne comme conséquence l'uniforme distri- 

 bution de toute quantité de chaleur à la surface de l'atome, c'est-à-dire oblige 

 à concevoir, d'accord avec l'expérience, la chaleur comme douée d'un pouvoir 

 expansif. Cela étant, si l'on supposait au contact deux atomes différents à la 

 même température (celle-ci étant définie par l'égalité des quantités de 

 chaleur), comme la chaleur devrait se répartir uniformément sur leur surface 

 totale (à moins d'introduire ici, pour le besoin de la cause, une hypothèse 

 nouvelle entièrement gratuite), les deux atomes à la même température 

 échangeraient de la chaleur, et l'on serait en opposition avec le principe 

 fondamental de l'équilibre calorifique. 



On ne peut donc admettre qu'une seule manière de concevoir la tempéra- 

 ture dans le cas où toute la surface de l'élément est agissante à la fois : y voir 

 un nombre proportionnel à la quantité de chaleur de l'unité de surface, prise 

 sur la surface de n'importe quel élément. A une température donnée T, une 

 même quantité de chaleur occupera chaque unité de surface et, par consé- 

 quent, une même force répulsive émanera d'un point quelconque (surface 

 infiniment petite donnée) d'une surface à cette température T. 



