DU MOISDE PHYSIQUE. 5S 



Ceci établi, il est facile de démontrer qu'alors aussi la supposition de k' 

 indépendant de la surface dans la formule (7) est, en réalité, .impossible, et 

 cela en se basant sur la seule idée que, dans cette même hypothèse, la 

 répulsion exercée sur l'unité de surface par une surface parallèle, à dislance 

 finie, n'est pas égale à zéro. 



En effet, la formule (7) représente la pression par unité de surface 

 exercée par un élément placé au centre de la sphère de rayon S. Supposons 

 que le rayon ;• de l'élément croisse el que le rayon o de la sphère croisse aussi, 

 mais de manière que la différence 6 — r reste constante et égale à c. 



La surface s = inr- de l'élément restant toujours à la distance c de la 

 surface de la sphère, il ne cessera pas d'y avoir une pression finie exercée 

 par la première surface sur la seconde. 



Or, si l'on supposait k' constant, c'est-à-dire indépendant de la surfaces, 

 ou encore de r, il est évident que P tendrait vers zéro à mesure que r e\. S 

 croîtraient, dans les conditions précédentes. 



On aurait, en effet. 



(8) 



4 



T(3r'c -*- ôrc' -t- c') 

 3 



expression qui devient nulle pour r = ao ,c restant constant. 



11 faudrait donc admettre qu'un plan, dont tous les points sont répulsifs, 

 exerce une action nulle sur un plan parallèle, placé d'ailleurs aussi près de 

 lui qu'on voudra; ce qui est inadmissible, puisque cela reviendrait à supposer 

 nulle l'intensité de la répulsion émanée de chacun des points du premier plan. 



Pour que P reste fini et différent de zéro, il faut évidemment que k' soit 

 de l'ordre r-. Ainsi ce facteur doit contenir comme multiplicateur la surface 

 mêm'e de l'élément. 



On aura donc A-' = Ar" . inr-, k" étant un nouveau coefficient de propor- 

 tionnalité (qui, on le verra, est le même au moins pour tous les éléments 

 atomiques); el la formule (7) deviendra 



(9) r '"' '-'' 



^(.'-r=. 



