DU MONDE PHYSIQUE. 57 



Soit T la durée moyenne de ces intervalles; A^ le temps très court de 

 Taction répulsive. L'action de la répulsion sur la paroi s'effectuera de la 

 manière suivante : 



Après chaque intervalle t, cette répulsion R exercera une impulsion (pro- 

 duit d'une force par un temps) A^ = RA/, et donnera lieu à une quantité 

 de mouvement déterminée de la paroi. 



La condition de l'équilibre entre l'effort extérieur F et la pression du gaz 

 se réduit donc alors, dans son expression la plus simple, à celle-ci : l'impulsion 

 acquise sous l'action de F, après t, doit être égale et contraire à l'impulsion 

 instantanée M. 



Ainsi, à un instant donné la paroi a une vitesse nulle, sa quantité 

 de mouvement étant égale et contraire à l'impulsion A/ qu'elle reçoit. Elle 

 s'éloigne alors, sa vitesse repasse par zéro quand Vimpulsion de F est égale 

 et contraire à M; puis elle se rapproche et vient recevoir une nouvelle 

 impulsion, séparée de la précédente par un intervalle de temps t. 



On conçoit donc que le gaz puisse être maintenu dans un volume appa- 

 remment constant, quoique l'équilibre statique soit impossible. 



La condition d'équilibre sera F ^ = Ai! ou F = 2 ^; elle montre que 

 l'effort à exercer sur la paroi serait inverse, pour une valeur constante de 

 l'impulsion M, de la grandeur de l'intervalle t des impulsions. 



Cette valeur de F doit être égale à celle de la pression P donnée par (7). 

 On devra donc avoir, dans notre hypothèse actuelle, en négligeant ici r^ 

 devant <?', 



2A» W T T 



(^«) -=477=^F 



A désignant un coefficient constant, identique pour tous les gaz. 



32. La théorie cinétique se présente comme un exemple particulier, satis- 

 faisant à la condition générale que nous venons d'établir. Elle trouve ainsi 

 une place naturelle dans nos déductions et fait concevoir la possibilité de 

 réaliser l'idée théorique qui vient d'être envisagée. 



Dans celte théorie, en effet, les éléments agissant par le choc, c'est 

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